222
Radioprotection et ingénierie nucléaire
Parmi les actinides, seuls 239 U et 239 Np ont un apport du même ordre de grandeur (quelques pour cents).
Au bout de cinq jours de refroidissement, les produits de fission dominant l’émission γ
sont : 95 Zr (10,57 %), 95F Nb (11,64 %), 103F Ru (6,61 %), 106F Rh (1,08 %), 131 I (2,41 %),
132 Te (1,05 %), 132F I (10,57 %), 140 Ba (2,21 %), 140 La (31,66 %), 141 Ce (1,04%), 134F Cs
(2,22 %), 144F Pr (0,33 %).
Au bout d’une année de refroidissement, les produits de fission dominant l’émission γ
sont : 95 Zr (5,64 %), 95F Nb (12,73 %), 106F Rh (14,50 %), 110m Ag (1,01 %), 125 Sb (1,20 %),
134F Cs (41,99 %), 137m Ba (13,81 %), 144 Ce (2,40 %), 144F Pr (3,58 %), 154F Eu (2,62 %).
Au bout de dix années de refroidissement, les produits de fission dominant l’émission γ
sont : 125 Sb (0,83 %), 134F Cs (13,88 %), 137m Ba (76,21 %), 154F Eu (8,63 %).
Au bout d’une année de refroidissement, les isotopes lourds dominant l’émission γ associée à la désintégration des actinides sont : 239 Np, 238 Pu, 241 Pu, 241 Am, 242 Cm, 244 Cm.
Tableau 8.6. Spectre des γ retardés au temps 0,1 s après la fission d’un noyau d’uranium 235.
Normalisation à 1 fission induite par un neutron thermique 1 .
Bornes découpage
(MeV)
Spectre γ
(MeV> > >
>s –1 )
%
du total
Nombre γ
%
du total
Énergie γ
moyenne
(MeV)
0,0000
7,1300 × 10 –2 1,1288 × 10 –3
0,23 3,2251 × 10 –2 4,39
0,0350
7,1300 × 10 –2 1,0550 × 10 –1 1,2179 × 10 –3
0,25 1,2709 × 10 –2 1,73
0,0958
1,0550 × 10 –1 1,5620 × 10 –1 1,1406 × 10 –2
2,33 8,9168 × 10 –2 12,15
0,1279
1,5620 × 10 –1 2,3120 × 10 –1 1,5177 × 10 –2
3,10 8,1144 × 10 –2 11,05
0,1870
2,3120 × 10 –1 3,4230 × 10 –1 1,4113 × 10 –2
2,89 4,9264 × 10 –2
6,71
0,2865
3,4230 × 10 –1 5,0660 × 10 –1
4,4341× 10 –2
9,07 1,1121 × 10 –1 15,15
0,3987
5,0660 × 10 –1 7,5000 × 10 –1 8,2233 × 10 –2 16,82 1,3338 × 10 –1 18,17
0,6165
7,5000 × 10 –1 1,2500
1,2281 × 10 –1 25,12 1,2758 × 10 –1 17,38
0,9626
1,2500
1,7500
5,1060 × 10 –2 10,44 3,6022 × 10 –2
4,91
1,4174
1,7500
2,2500
7,4465 × 10 –2 15,23 3,7890× 10 –2
5,16
1,9653
2,2500
2,7500
2,5284 × 10 –2
5,17 1,0306 × 10 –2
1,40
2,4535
2,7500
3,5000
2,6173 × 10 –2
5,35 8,5910 × 10 –3
1,17
3,0465
3,5000
4,5000
1,4999 × 10 –2
3,07 3,6773 × 10 –3
0,50
4,0788
4,5000
5,5000
3,5068 × 10 –3
0,72 7,1272 × 10 –4
0,10
4,9203
5,5000
6,5000
9,4805 × 10 –4
0,19 1,6374 × 10 –4 0,02
5,7899
6,5000
7,5000
1,6574 × 10 –5
0,00 2,3717 × 10 –6 0,00
6,9882
TOTAL :
4,8888 × 10 –1 100,00 7,3406 × 10 –1 100,00
1. Valeurs obtenues avec un code de calcul comme DARWIN/PEPIN2 (cf. A. Tsilanizara et al., 2000). Voir aussi
Henri de Choudens, Gilbert Troesch, Radioprotection dans les installations nucléaires, Paris, Lavoisier TEC &
DOC, 1997, pp. 284-288.
Radioprotection et ingénierie nucléaire
Parmi les actinides, seuls 239 U et 239 Np ont un apport du même ordre de grandeur (quelques pour cents).
Au bout de cinq jours de refroidissement, les produits de fission dominant l’émission γ
sont : 95 Zr (10,57 %), 95F Nb (11,64 %), 103F Ru (6,61 %), 106F Rh (1,08 %), 131 I (2,41 %),
132 Te (1,05 %), 132F I (10,57 %), 140 Ba (2,21 %), 140 La (31,66 %), 141 Ce (1,04%), 134F Cs
(2,22 %), 144F Pr (0,33 %).
Au bout d’une année de refroidissement, les produits de fission dominant l’émission γ
sont : 95 Zr (5,64 %), 95F Nb (12,73 %), 106F Rh (14,50 %), 110m Ag (1,01 %), 125 Sb (1,20 %),
134F Cs (41,99 %), 137m Ba (13,81 %), 144 Ce (2,40 %), 144F Pr (3,58 %), 154F Eu (2,62 %).
Au bout de dix années de refroidissement, les produits de fission dominant l’émission γ
sont : 125 Sb (0,83 %), 134F Cs (13,88 %), 137m Ba (76,21 %), 154F Eu (8,63 %).
Au bout d’une année de refroidissement, les isotopes lourds dominant l’émission γ associée à la désintégration des actinides sont : 239 Np, 238 Pu, 241 Pu, 241 Am, 242 Cm, 244 Cm.
Tableau 8.6. Spectre des γ retardés au temps 0,1 s après la fission d’un noyau d’uranium 235.
Normalisation à 1 fission induite par un neutron thermique 1 .
Bornes découpage
(MeV)
Spectre γ
(MeV> > >
>s –1 )
%
du total
Nombre γ
%
du total
Énergie γ
moyenne
(MeV)
0,0000
7,1300 × 10 –2 1,1288 × 10 –3
0,23 3,2251 × 10 –2 4,39
0,0350
7,1300 × 10 –2 1,0550 × 10 –1 1,2179 × 10 –3
0,25 1,2709 × 10 –2 1,73
0,0958
1,0550 × 10 –1 1,5620 × 10 –1 1,1406 × 10 –2
2,33 8,9168 × 10 –2 12,15
0,1279
1,5620 × 10 –1 2,3120 × 10 –1 1,5177 × 10 –2
3,10 8,1144 × 10 –2 11,05
0,1870
2,3120 × 10 –1 3,4230 × 10 –1 1,4113 × 10 –2
2,89 4,9264 × 10 –2
6,71
0,2865
3,4230 × 10 –1 5,0660 × 10 –1
4,4341× 10 –2
9,07 1,1121 × 10 –1 15,15
0,3987
5,0660 × 10 –1 7,5000 × 10 –1 8,2233 × 10 –2 16,82 1,3338 × 10 –1 18,17
0,6165
7,5000 × 10 –1 1,2500
1,2281 × 10 –1 25,12 1,2758 × 10 –1 17,38
0,9626
1,2500
1,7500
5,1060 × 10 –2 10,44 3,6022 × 10 –2
4,91
1,4174
1,7500
2,2500
7,4465 × 10 –2 15,23 3,7890× 10 –2
5,16
1,9653
2,2500
2,7500
2,5284 × 10 –2
5,17 1,0306 × 10 –2
1,40
2,4535
2,7500
3,5000
2,6173 × 10 –2
5,35 8,5910 × 10 –3
1,17
3,0465
3,5000
4,5000
1,4999 × 10 –2
3,07 3,6773 × 10 –3
0,50
4,0788
4,5000
5,5000
3,5068 × 10 –3
0,72 7,1272 × 10 –4
0,10
4,9203
5,5000
6,5000
9,4805 × 10 –4
0,19 1,6374 × 10 –4 0,02
5,7899
6,5000
7,5000
1,6574 × 10 –5
0,00 2,3717 × 10 –6 0,00
6,9882
TOTAL :
4,8888 × 10 –1 100,00 7,3406 × 10 –1 100,00
1. Valeurs obtenues avec un code de calcul comme DARWIN/PEPIN2 (cf. A. Tsilanizara et al., 2000). Voir aussi
Henri de Choudens, Gilbert Troesch, Radioprotection dans les installations nucléaires, Paris, Lavoisier TEC &
DOC, 1997, pp. 284-288.