4 - Dosimétrie et surveillance pour l’exposition externe
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– les interactions des photons générant des électrons dans la cavité sont négligeables
devant la quantité d’électrons mis en mouvement dans le milieu M ;
– la distribution en énergie des électrons issus de la paroi est la même en tout point de la
cavité ;
– la fluence de photons primaires est spatialement uniforme dans la région par laquelle les
électrons secondaires pénètrent dans la cavité ;
On considère que les conditions du théorème de Bragg-Gray sont réunies.
Sachant que l’énergie nécessaire pour créer une paire d’ions dans le gaz est w, si
est le
nombre d’ionisations créées dans le gaz par unité de volume et par unité de temps,
l’énergie absorbée dans le gaz par unité de volume et par unité de temps vaut :
On peut donc déterminer l’énergie absorbée dans le volume gazeux par unité de masse et
par unité de temps :
Si l’équilibre électronique est réalisé dans le milieu M qui constitue l’enveloppe du détecteur, compte tenu du changement de milieu, on obtient le débit de dose absorbée derrière
la paroi par la relation :
–
est le rapport du pouvoir d’arrêt par collision du milieu M sur celui de la cavité
gazeuse C ;
–
représente le nombre d’ionisations créées par unité de masse et de temps.
On a donc :
Sachant que
est égal à l’intensité i en ampère, on obtient la relation suivante :
avec :
– i : intensité du courant (A),
– e : charge d’un électron (1,6 × 10
–19 C),
– dv : élément de volume de la cavité (cm
3 ),
– w : énergie moyenne pour créer une paire d’ions dans le gaz (eV).
J %
v
E ˙
v
J %
v
w
и
ϭ
E ˙
m
J %
m
w
и
ϭ
D %
M
S
␳
-- -
⎝ ⎠
⎛ ⎞
c
M
J %
m
w
и
ϭ
S
␳
-- -
⎝ ⎠
⎛ ⎞
c
M
J %
m
J %
m
dQ
e
-------1
dm
-------1
dt
---- -
и
и
ϭ
dQ
dt
-------J %
m
i
e ␳ dv
и и
---------------------ϭ
D %
M
S
␳
-- -
⎝ ⎠
⎛ ⎞
c
M
i
e ␳ dv
и и
---------------------- w
и
ϭ