386
A. Brignon
Valeur
du
produit
11 G?J
Intensité
(ma.)
Tenips (ns)
Figure 25: Dynamique de formation de l’oncle conjuguée en pliase dans une cavité laser
A conjugaison de phase.
ent,e d’autres propriétés originales. Pour que l’onde puisse inscrire un hologramme,
les contraintes spectrales sont telles que l’onde émise est, monofréquence (monomode longitiidinale). Par ailleurs, la dynamique d’écriture et d’effacement de l’hologramme par
saturation du gain réalise un auto-déclenchement de la cavité. Ces propriétés sont particulièrement intéressantes puisque ce laser permet de s’affranchir d’un laser d’injection et
des moyens de déclenchement usuels tels que les cellules de Pockels ou les cellules acoustooptiques. L’utilisation des équations couplées en régime transitoire permet de modéliser
la dynamique d’un tel laser comme le montre la figure 25 [66]. Lorsque les deux milieux
amplificateiirs ont un gain suffisamment important, l’émission spontanée va commencer
A inscrire un hologramme de gain dans le milieu laser 1. Le produit qGp va alors croît,re
jiisqu’à êt,re supérieur à l’unitb. Le processiis spontarié devient alors stimulé. L’onde intracavit,b Ptant de plus en plus iiitense, l’efficacité de l’liologranime de gain va rapidement
aiignienter. En revanche, lorsque l’onde qui oscille devient trop intense, elle va saturer le
gain du milieu laser 2 et effacer l’holograme inscrit dans le milieu laser 1. L’onde va alors
êt,re extraite sous la forme d’une impulsion d’une dizaine de nanoseconde.
De telles architectures ont été validées expérimentalement avec des amplificateurs
Nc1:YAG pompés par lampes flash ou par diodes lasers ainsi qu’avec des amplificateurs
Ti:Saphir [62, 66-68].
7. CONCLUSION
Les cffets thermiques dans les milieux lasers conduisent i des distorsions pouvant être
tri.‘; importantes. Ceci a pour effet de dégrader la qualité de l’onde émise ou amplifiée,
d‘augmenter sa divergence et donc de diminuer sa luminance. Les sources lasers qui fonct,ionnent à fortes énergies doivent donc inclure des éléments optiques pour corriger ces
distorsions. Cette présentation donne un aperçu de quelques mécanismes non-linéaires
permettant de corriger de façon adaptative et dynamique les distorsions de phase induites
A. Brignon
Valeur
du
produit
11 G?J
Intensité
(ma.)
Tenips (ns)
Figure 25: Dynamique de formation de l’oncle conjuguée en pliase dans une cavité laser
A conjugaison de phase.
ent,e d’autres propriétés originales. Pour que l’onde puisse inscrire un hologramme,
les contraintes spectrales sont telles que l’onde émise est, monofréquence (monomode longitiidinale). Par ailleurs, la dynamique d’écriture et d’effacement de l’hologramme par
saturation du gain réalise un auto-déclenchement de la cavité. Ces propriétés sont particulièrement intéressantes puisque ce laser permet de s’affranchir d’un laser d’injection et
des moyens de déclenchement usuels tels que les cellules de Pockels ou les cellules acoustooptiques. L’utilisation des équations couplées en régime transitoire permet de modéliser
la dynamique d’un tel laser comme le montre la figure 25 [66]. Lorsque les deux milieux
amplificateiirs ont un gain suffisamment important, l’émission spontanée va commencer
A inscrire un hologramme de gain dans le milieu laser 1. Le produit qGp va alors croît,re
jiisqu’à êt,re supérieur à l’unitb. Le processiis spontarié devient alors stimulé. L’onde intracavit,b Ptant de plus en plus iiitense, l’efficacité de l’liologranime de gain va rapidement
aiignienter. En revanche, lorsque l’onde qui oscille devient trop intense, elle va saturer le
gain du milieu laser 2 et effacer l’holograme inscrit dans le milieu laser 1. L’onde va alors
êt,re extraite sous la forme d’une impulsion d’une dizaine de nanoseconde.
De telles architectures ont été validées expérimentalement avec des amplificateurs
Nc1:YAG pompés par lampes flash ou par diodes lasers ainsi qu’avec des amplificateurs
Ti:Saphir [62, 66-68].
7. CONCLUSION
Les cffets thermiques dans les milieux lasers conduisent i des distorsions pouvant être
tri.‘; importantes. Ceci a pour effet de dégrader la qualité de l’onde émise ou amplifiée,
d‘augmenter sa divergence et donc de diminuer sa luminance. Les sources lasers qui fonct,ionnent à fortes énergies doivent donc inclure des éléments optiques pour corriger ces
distorsions. Cette présentation donne un aperçu de quelques mécanismes non-linéaires
permettant de corriger de façon adaptative et dynamique les distorsions de phase induites