Correction dynamique de faisceaux laser
Gain nécessaire
Dimension du miroir
Valeur de la
réflectivité
Mise en place
du
miroir
Caractéristiques
des distorsions
373
Boucle externe
Boucle interne
r L > 2
r L > 5
N 10 cm
< 1 cm
ne dépend pas
peut dépendre de la
du cristal
géométrie du cristal
alignement précis des composaiit,s
auto-alignement
recouvrement eiitïe les faisceam
faisceau
optiques pour assiirer 1111 hoii
d 11
peut corriger
ne corrige pas des aberrations
trop import,antes
de fortes aberrations
F i g u r e 15: Conjugaison de plidse aiito-ponipev pni ilflexioii interne totale clans un cristal
pliotorlfrdctif.
Tableau 3: Comparaison des miroirs à conjugaison de phase auto-pompés photoréfractifs
en boucles externe et interne.
la sc.ct.ion des faisceaux de 90” [37]. On peut 6galement iit,iliser iin télescope afocal dans
ld I,oucle.
La deuxième géométrie de cmijugaisoii de pliase auto-poiiipée utilise la formation d’une
lmiiclr à l’intérieur du cristal liii-même. Cette coilfiguration ne nécessite aucun élément
optique supplémentaire et préscnte donc l’avantage d’une grande compacité [38]. Comme
dans le cas précédent, l’interaction démarre sur l’apparition du “beam fanning” dans le
cristal. Pour certaines incidences du faisceau incident, la diffusion amplifiée se réfléchit
sur les faces du cristal pour former une boucle interne au niveau d’un des coins du cristal
comme le montre la figure 15. Le mécanisme de formation du faisceau conjugué en phase
le plus couramment admis est celui des deux zones d’interaction [39]. Les faisceaux 2 et
2’ engendrés à partir du beam fanning donnent respect,ivement les faisceaux 3’ et 3 après
r.i.fic.xion sur les faces du cristal. Deux zones dr inélange à quatre ondes apparaissent alors.
Lr signal (faisceau incident 1) et le faisceau coii,jugué en pliase, 4, sont communs à ces
driix zones. Ce miroir non-linéaire nécessite ilne valeur. de gain plus importante (environ
T L > 5) que celle requise poiir la configuration e n hoiiclr externe. Le tableau 3 compare
les deux types de miroirs auto-pompés.
Gain nécessaire
Dimension du miroir
Valeur de la
réflectivité
Mise en place
du
miroir
Caractéristiques
des distorsions
373
Boucle externe
Boucle interne
r L > 2
r L > 5
N 10 cm
< 1 cm
ne dépend pas
peut dépendre de la
du cristal
géométrie du cristal
alignement précis des composaiit,s
auto-alignement
recouvrement eiitïe les faisceam
faisceau
optiques pour assiirer 1111 hoii
d 11
peut corriger
ne corrige pas des aberrations
trop import,antes
de fortes aberrations
F i g u r e 15: Conjugaison de plidse aiito-ponipev pni ilflexioii interne totale clans un cristal
pliotorlfrdctif.
Tableau 3: Comparaison des miroirs à conjugaison de phase auto-pompés photoréfractifs
en boucles externe et interne.
la sc.ct.ion des faisceaux de 90” [37]. On peut 6galement iit,iliser iin télescope afocal dans
ld I,oucle.
La deuxième géométrie de cmijugaisoii de pliase auto-poiiipée utilise la formation d’une
lmiiclr à l’intérieur du cristal liii-même. Cette coilfiguration ne nécessite aucun élément
optique supplémentaire et préscnte donc l’avantage d’une grande compacité [38]. Comme
dans le cas précédent, l’interaction démarre sur l’apparition du “beam fanning” dans le
cristal. Pour certaines incidences du faisceau incident, la diffusion amplifiée se réfléchit
sur les faces du cristal pour former une boucle interne au niveau d’un des coins du cristal
comme le montre la figure 15. Le mécanisme de formation du faisceau conjugué en phase
le plus couramment admis est celui des deux zones d’interaction [39]. Les faisceaux 2 et
2’ engendrés à partir du beam fanning donnent respect,ivement les faisceaux 3’ et 3 après
r.i.fic.xion sur les faces du cristal. Deux zones dr inélange à quatre ondes apparaissent alors.
Lr signal (faisceau incident 1) et le faisceau coii,jugué en pliase, 4, sont communs à ces
driix zones. Ce miroir non-linéaire nécessite ilne valeur. de gain plus importante (environ
T L > 5) que celle requise poiir la configuration e n hoiiclr externe. Le tableau 3 compare
les deux types de miroirs auto-pompés.