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J.-L. Le Gouët
distribution spatiale de l’énergie reçue est déterminée par la figure d’interférence des
faisceaux objet et référence, un hologramme d’absorption s’inscrit dans le matériau
photosensible suivant la distribution spatiale du << hole burning >> spectral. Le hologramme
existe seulement à la longueur d’onde de la lumière de gravure. Quand un laser sonde est
accordé à cette longueur d‘onde, son faisceau est diffracté. I1 ne rencontre plus
l’enregistrement dès que sa fréquence s’écarte de plus de 2ïhom de celle du laser de gravure. La
sélectivité du << hole burning >> est locale par essence et n’a aucun rapport avec la sélectivité de
Bragg conventionnelle, qui dépend de l’épaisseur de l’échantillon. Chaque réseau gravé par
<< hole burning >> spectral n’occupe donc qu’un canal de largeur 2ThOm dans l’espace des
fréquences. Au sein d’un matériau de largeur inhomogène rZnh, peuvent cohabiter rJ(2rhOm)
hologrammes indépendants. Chacun se construit sur un groupe de centres actifs spécifique et,
dans un matériau parfait tout au moins, l’efficacité de diffraction de chacun d’eux est
indépendante de leur nombre. Elle peut atteindre quelques pour cent. Ce comportement,
caractérisique d’un enregistrement multicanal, diffère de celui du multiplexage en fréquence
dans un photoréfractif. Dans ce dernier cas en effet, les réseaux gravés à différentes longueurs
se partagent l’efficacité de diffraction maximum disponible. L’efficacité de diffraction sur
chaque hologramme décroît alors comme l’inverse du carré du nombre de hologrammes
multiplexés.
Figure 6 : Schéma de principe d’une mémoire de pages à trois dimensions, une de longueur d’onde et deux
d’espace.
La première étude a été réalisée à ETH Zürich par le groupe de U. Wild dans un matériau
organique, la chlorine, dispersée dans un film de polyvinylbutyral de 65 pm d’épaisseur, sur
une surface de un pouce carré. Dans cette mince feuille ont été stockées 6000 pages de 20x20
pixels, réparties sur les 4 THz de largeur de la bande d’absorption à 634 nm [15]. La vitesse
d’accès aux adresses spectrales reste très faible en raison des difficultés rencontrées pour
balayer un laser monochromatique sur un aussi grand intervalle. Par ailleurs la faible efficacité
quantique du processus photochimique de gravure requiert des expositions de longue durée.
Même réduite à 4 secondes par page, la durée cumulée des 6000 expositions atteint plus de 6
heures! Sur la transition ’F,,-’DO à 580 nm dans l’ion de terre rare Eu3+ inséré dans un cristal de
YzSiOs l’efficacité quantique de photo-transformation est environ IO3 fois plus grande, la
largeur inhomogène de la bande d’absorption 10’ fois plus petite pour un nombre de canaux
spectraux au moins 10 fois plus élevé que dans l’échantillon organique précédent.
L’enregistrement et la lecture cinématographiques en temps réel ont pu être démontrés dans
J.-L. Le Gouët
distribution spatiale de l’énergie reçue est déterminée par la figure d’interférence des
faisceaux objet et référence, un hologramme d’absorption s’inscrit dans le matériau
photosensible suivant la distribution spatiale du << hole burning >> spectral. Le hologramme
existe seulement à la longueur d’onde de la lumière de gravure. Quand un laser sonde est
accordé à cette longueur d‘onde, son faisceau est diffracté. I1 ne rencontre plus
l’enregistrement dès que sa fréquence s’écarte de plus de 2ïhom de celle du laser de gravure. La
sélectivité du << hole burning >> est locale par essence et n’a aucun rapport avec la sélectivité de
Bragg conventionnelle, qui dépend de l’épaisseur de l’échantillon. Chaque réseau gravé par
<< hole burning >> spectral n’occupe donc qu’un canal de largeur 2ThOm dans l’espace des
fréquences. Au sein d’un matériau de largeur inhomogène rZnh, peuvent cohabiter rJ(2rhOm)
hologrammes indépendants. Chacun se construit sur un groupe de centres actifs spécifique et,
dans un matériau parfait tout au moins, l’efficacité de diffraction de chacun d’eux est
indépendante de leur nombre. Elle peut atteindre quelques pour cent. Ce comportement,
caractérisique d’un enregistrement multicanal, diffère de celui du multiplexage en fréquence
dans un photoréfractif. Dans ce dernier cas en effet, les réseaux gravés à différentes longueurs
se partagent l’efficacité de diffraction maximum disponible. L’efficacité de diffraction sur
chaque hologramme décroît alors comme l’inverse du carré du nombre de hologrammes
multiplexés.
Figure 6 : Schéma de principe d’une mémoire de pages à trois dimensions, une de longueur d’onde et deux
d’espace.
La première étude a été réalisée à ETH Zürich par le groupe de U. Wild dans un matériau
organique, la chlorine, dispersée dans un film de polyvinylbutyral de 65 pm d’épaisseur, sur
une surface de un pouce carré. Dans cette mince feuille ont été stockées 6000 pages de 20x20
pixels, réparties sur les 4 THz de largeur de la bande d’absorption à 634 nm [15]. La vitesse
d’accès aux adresses spectrales reste très faible en raison des difficultés rencontrées pour
balayer un laser monochromatique sur un aussi grand intervalle. Par ailleurs la faible efficacité
quantique du processus photochimique de gravure requiert des expositions de longue durée.
Même réduite à 4 secondes par page, la durée cumulée des 6000 expositions atteint plus de 6
heures! Sur la transition ’F,,-’DO à 580 nm dans l’ion de terre rare Eu3+ inséré dans un cristal de
YzSiOs l’efficacité quantique de photo-transformation est environ IO3 fois plus grande, la
largeur inhomogène de la bande d’absorption 10’ fois plus petite pour un nombre de canaux
spectraux au moins 10 fois plus élevé que dans l’échantillon organique précédent.
L’enregistrement et la lecture cinématographiques en temps réel ont pu être démontrés dans