322
G. Pauliat et G. Roosen
O
O % ;=
=
O
O
O
$;=O
O
0 p = O
51
42
[ru="] =
Pour un échantillon dopé au fer à 300 ppm, brut de croissance, les paramètres suivants ont été
mesurés à 514 nm [170] :
(7.16)
Dans cet échantillon, la photoconduction s'effectue par les trous. En réduisant les échantillons,
la photoconductivité devient électronique et les cristaux sont beaucoup plus sensibles.
Le cristal est optiquement biaxe. Les coefficients électro-optiques à la température de 22°C
et pour la longueur d'onde de 633 nm valent [ 1721 :
a = 0,5 cm-'; Ne8 = 2
m-3 ; z, Z = 50 mJ/cm2.
r p = o - - 21 p m / V ,
ru=o -
23 - 7 , l p m I V ,
r:!=' = 360 pm i V,
ru=o -
5,
- 28 p m / V .
avec
= 35 pm i V,
(7.17)
7.5.2 Configurations d'utilisation
Comme pour le titanate de baryum, le coefficient électro-optique le plus important est $!=O et la
constante diélectrique la plus faible est E;;'. Pour mettre à profit ce coefficient, il faut utiliser la
géométrie de la figure 33 avec un angle important, de l'ordre de 45", entre l'axe f et le
vecteur d'onde du réseau, les faisceaux étant polarisés extraordinairement, c'est-à-dire dans le
plan d'incidence.
Le niobate de potassium semble plus intéressant que le titanate de baryum et le SBN pour
travailler dans une configuration à 90" similaire à celle que nous avons décrite dans le
paragraphe 7.3.2. En effet, pour les petits pas photoinduits qu'impose cette configuration, la
variation d'indice induite est proportionnelle à r , , / ~ ~ ,
; rapport qui est le plus fort pour le
niobate de potassium.
7.6 Tellurure de cadmium, CdTe
7.6.1 Présentation et valeurs des paramètres
Plusieurs semi-conducteurs de la classe de symétrie 43m ont été utilisés pour l'effet
photoréfractif: l'arséniure de gallium, le phosphure d'indium et le tellurure de cadmium. Ce
dernier est celui qui possède le plus fort effet électro-optique. Sans champ électrique appliqué il
G. Pauliat et G. Roosen
O
O % ;=
=
O
O
O
$;=O
O
0 p = O
51
42
[ru="] =
Pour un échantillon dopé au fer à 300 ppm, brut de croissance, les paramètres suivants ont été
mesurés à 514 nm [170] :
(7.16)
Dans cet échantillon, la photoconduction s'effectue par les trous. En réduisant les échantillons,
la photoconductivité devient électronique et les cristaux sont beaucoup plus sensibles.
Le cristal est optiquement biaxe. Les coefficients électro-optiques à la température de 22°C
et pour la longueur d'onde de 633 nm valent [ 1721 :
a = 0,5 cm-'; Ne8 = 2
m-3 ; z, Z = 50 mJ/cm2.
r p = o - - 21 p m / V ,
ru=o -
23 - 7 , l p m I V ,
r:!=' = 360 pm i V,
ru=o -
5,
- 28 p m / V .
avec
= 35 pm i V,
(7.17)
7.5.2 Configurations d'utilisation
Comme pour le titanate de baryum, le coefficient électro-optique le plus important est $!=O et la
constante diélectrique la plus faible est E;;'. Pour mettre à profit ce coefficient, il faut utiliser la
géométrie de la figure 33 avec un angle important, de l'ordre de 45", entre l'axe f et le
vecteur d'onde du réseau, les faisceaux étant polarisés extraordinairement, c'est-à-dire dans le
plan d'incidence.
Le niobate de potassium semble plus intéressant que le titanate de baryum et le SBN pour
travailler dans une configuration à 90" similaire à celle que nous avons décrite dans le
paragraphe 7.3.2. En effet, pour les petits pas photoinduits qu'impose cette configuration, la
variation d'indice induite est proportionnelle à r , , / ~ ~ ,
; rapport qui est le plus fort pour le
niobate de potassium.
7.6 Tellurure de cadmium, CdTe
7.6.1 Présentation et valeurs des paramètres
Plusieurs semi-conducteurs de la classe de symétrie 43m ont été utilisés pour l'effet
photoréfractif: l'arséniure de gallium, le phosphure d'indium et le tellurure de cadmium. Ce
dernier est celui qui possède le plus fort effet électro-optique. Sans champ électrique appliqué il