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M . De Micheli
3.2.2 Accord de phase par dispersion modale
Figure 3.11 : Plage d'accord de phase d'un guide PE présentant une forte augmentation d'indice extraordinaire
et champ proche du mode harmonique dans le cas où l'accord de phase est obtenu avec le mode d'ordre 5.
Deux types d'essais ont égaiement été faits pour utiliser le meilleur coefficient du niobate de
lithium, d,, = 30 pmN, et pour éviter les limitations dues à l'effet photoréfractif en utilisant la
forte augmentation d'indice @ne= 0,l) et la bonne tenue en puissance des guides réalisés par
échange protonique. Le premier type d'essais a consisté à utiliser la forte dispersion modale
due au an, important, pour compenser la dispersion chromatique. La figure 3.1 1, montre que
cela conduit à une plage d'accord de phase très étendue, mais cette configuration souffre d'une
efficacité réduite par un mauvais recouvrement. En effet, la condition d'accord de phase est
satisfaite entre un mode d'ordre peu élevé à la fréquence fondamentale et un mode d'ordre
élevé à la fréquence harmonique. Une photo de la distribution d'énergie dans le mode
harmonique est donnée sur la figure 3.11, et cela montre clairement que, dans ce cas
l'intégrale de recouvrement et par conséquent l'efficacité de conversion, sont très
réduites [37].
Figure 3.12 : Configuration Cerenkov.
Le deuxième type d'essais a consisté à utiliser les modes de rayonnement dans la
configuration dite "Cerenkov". Dans ce cas la polarisation à la fréquence harmonique 20 a
une vitesse de phase supérieure à celle d'une onde guidée à 20. Cette polarisation est donc la
source dune onde rayonnée à 20, qui se propage dans le substrat avec un angle 0 par rapport
au guide (figure 3.12). Cet angle 8 satisfait automatiquement la condition d'accord de phase
M . De Micheli
3.2.2 Accord de phase par dispersion modale
Figure 3.11 : Plage d'accord de phase d'un guide PE présentant une forte augmentation d'indice extraordinaire
et champ proche du mode harmonique dans le cas où l'accord de phase est obtenu avec le mode d'ordre 5.
Deux types d'essais ont égaiement été faits pour utiliser le meilleur coefficient du niobate de
lithium, d,, = 30 pmN, et pour éviter les limitations dues à l'effet photoréfractif en utilisant la
forte augmentation d'indice @ne= 0,l) et la bonne tenue en puissance des guides réalisés par
échange protonique. Le premier type d'essais a consisté à utiliser la forte dispersion modale
due au an, important, pour compenser la dispersion chromatique. La figure 3.1 1, montre que
cela conduit à une plage d'accord de phase très étendue, mais cette configuration souffre d'une
efficacité réduite par un mauvais recouvrement. En effet, la condition d'accord de phase est
satisfaite entre un mode d'ordre peu élevé à la fréquence fondamentale et un mode d'ordre
élevé à la fréquence harmonique. Une photo de la distribution d'énergie dans le mode
harmonique est donnée sur la figure 3.11, et cela montre clairement que, dans ce cas
l'intégrale de recouvrement et par conséquent l'efficacité de conversion, sont très
réduites [37].
Figure 3.12 : Configuration Cerenkov.
Le deuxième type d'essais a consisté à utiliser les modes de rayonnement dans la
configuration dite "Cerenkov". Dans ce cas la polarisation à la fréquence harmonique 20 a
une vitesse de phase supérieure à celle d'une onde guidée à 20. Cette polarisation est donc la
source dune onde rayonnée à 20, qui se propage dans le substrat avec un angle 0 par rapport
au guide (figure 3.12). Cet angle 8 satisfait automatiquement la condition d'accord de phase