Méthodes expérimentales de l’optique non linéaire
123
1 .O8
al
O
5 1.04
d
-i>
.vi
C
a
g 1.00
W
N
a
E 0.96
O
z
.- d
6
0.92
-6
-3
O
3
2/20
Figure 33 : Transmittance calculé en cas d’une non-linéarité dispersive de Kerr pour le cas n2 < O (trait pointillé)
et nz > O (trait plein).[39].
1.04
U O
5 l.w
d
2
C
m
2 0.6.3
‘CI
H
a
a
-
-
E 0.92
z
0.88
ZnSe
X -532 nrn
4
s- 1
1
I
I
I
I
I
ZnSe
X -532 nrr
e
I
I
t
l
I
l
-24
-18
-8
O
E
ltl’
24
32
(mm)
(b)
Figure 34 : Transmittance normalisée de ZnSe déterminée par la technique 2-Scan (a) sans et (b) avec
diaphragme. Les traits pleins donnent le résultat pour le meilleur ajustement du calcul [39].
Bien que cette expérience paraisse relativement simple à réaliser du point de vue
technique, elle nécessite néanmoins que quelques critères soient impérativement satisfaits : un
échantillon homogène et un faisceau laser parfaitement gaussien, dont le profil ne change pas
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3
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Figure 33 : Transmittance calculé en cas d’une non-linéarité dispersive de Kerr pour le cas n2 < O (trait pointillé)
et nz > O (trait plein).[39].
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-24
-18
-8
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24
32
(mm)
(b)
Figure 34 : Transmittance normalisée de ZnSe déterminée par la technique 2-Scan (a) sans et (b) avec
diaphragme. Les traits pleins donnent le résultat pour le meilleur ajustement du calcul [39].
Bien que cette expérience paraisse relativement simple à réaliser du point de vue
technique, elle nécessite néanmoins que quelques critères soient impérativement satisfaits : un
échantillon homogène et un faisceau laser parfaitement gaussien, dont le profil ne change pas