Méthodes expérimentales de l’optique non linéaire
121
La dynamique de l’absorption est très différente. L’absorption induite augmente
rapidement jusqu’à T = 0,9 ns pour décroître ensuite exponentiellement comme le montre la
figure 30, avec un temps de déclin de (9,O f 0,5) ns. L’absorption induite observée disparaît si
l’énergie des photons du faisceau pompe est inférieure à 2,08 eV. Même des excitations plus
intenses n’induisent aucun effet dans le matériau à cette énergie de photon.
La figure 3 1 donne l’évolution temporelle du profil spatial du faisceau test induit par le
faisceau pompe lorsque les deux faisceaux ne sont pas concentriques sur le cristal. La courbe
(a) correspond à la transmission du faisceau test sans excitation. Sur la courbe (b), on observe
une déflection. De plus, une forte absorption induite est également visible.
I
I
I
-
?
O
>.
v
c
M
-
C
a l
C
c
-
O
1
2
3
4
5
z (mm>
Figure 31 : Profil en configuration non concentrique. (a) sans excitation, (b) T = 430 ps.
À partir du modèle de la déviation, nous déterminons des déviations de 10” du faisceau
test pour l’échantillon contenant 87% de zinc pour des intensités de quelques centaines de
kW/cm2 du faisceau pompe.
À partir de ces mesures, nous obtenons :
Les coefficients non linéaires sont donc très importants dans le tellurure de cadmium et
de zinc. Ceci permet d’induire de fortes non-linéarités à des intensités d’excitation faibles
comparées à celles obtenues avec de nombreux semi-conducteurs.
Ces études ont été réalisées par des mesures de test-pompe. Il est évident que des
changements tellement importants des n’ donnent lieu à une très forte focalisation ou
défocaiisation du faisceau pompe et changent profondément les propriétés de propagation des
faisceaux dans de tels matériaux (propagation de solitons, par exemple).
3.3 Z-scan
Une autre méthode pour déterminer simultanément la variation de la partie réelle et imaginaire
de l’indice de réfraction est la méthode de “ Z-Scan ” où l’échantillon est déplacé par rapport
au foyer [39] comme le montre la figure 32.
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La dynamique de l’absorption est très différente. L’absorption induite augmente
rapidement jusqu’à T = 0,9 ns pour décroître ensuite exponentiellement comme le montre la
figure 30, avec un temps de déclin de (9,O f 0,5) ns. L’absorption induite observée disparaît si
l’énergie des photons du faisceau pompe est inférieure à 2,08 eV. Même des excitations plus
intenses n’induisent aucun effet dans le matériau à cette énergie de photon.
La figure 3 1 donne l’évolution temporelle du profil spatial du faisceau test induit par le
faisceau pompe lorsque les deux faisceaux ne sont pas concentriques sur le cristal. La courbe
(a) correspond à la transmission du faisceau test sans excitation. Sur la courbe (b), on observe
une déflection. De plus, une forte absorption induite est également visible.
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Figure 31 : Profil en configuration non concentrique. (a) sans excitation, (b) T = 430 ps.
À partir du modèle de la déviation, nous déterminons des déviations de 10” du faisceau
test pour l’échantillon contenant 87% de zinc pour des intensités de quelques centaines de
kW/cm2 du faisceau pompe.
À partir de ces mesures, nous obtenons :
Les coefficients non linéaires sont donc très importants dans le tellurure de cadmium et
de zinc. Ceci permet d’induire de fortes non-linéarités à des intensités d’excitation faibles
comparées à celles obtenues avec de nombreux semi-conducteurs.
Ces études ont été réalisées par des mesures de test-pompe. Il est évident que des
changements tellement importants des n’ donnent lieu à une très forte focalisation ou
défocaiisation du faisceau pompe et changent profondément les propriétés de propagation des
faisceaux dans de tels matériaux (propagation de solitons, par exemple).
3.3 Z-scan
Une autre méthode pour déterminer simultanément la variation de la partie réelle et imaginaire
de l’indice de réfraction est la méthode de “ Z-Scan ” où l’échantillon est déplacé par rapport
au foyer [39] comme le montre la figure 32.