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B. Honerlage
du faisceau pompe sur l’échantillon. Deux cas peuvent se présenter :
Les deux faisceaux sont focalisés concentriquement sur l’échantillon (encadré de la
figure 28), le faisceau test sonde une zone presque homogène autour de l’origine : le sommet
de la gaussienne est supposé de forme parabolique :
h = A n O [ l - $ ]
Dans cette configuration, l’échantillon soumis à l’excitation du faisceau pompe se
comporte comme une lentille. Le faisceau test subit une focalisation si An > O ou une
défocalisation si An c O.
Une seconde configuration permet de déterminer la variation maximale de la partie réelle
de l’indice de réfraction, lorsque les faisceaux ne sont pas concentriques sur l’échantillon.
Dans cette disposition, le faisceau test sonde une zone spatiale où l’excitation n’est plus
homogène et il est dévié. Le cristal se comporte comme un milieu d’épaisseur optique de
profil gaussien. L‘épaisseur optique du cristal s’écrit :
x = n d =xoe -(;j
(41)
La déviation maximale est obtenue lorsque la position de la tache du test par rapport à
celle de la pompe est telle que - soit maximal. Cette situation correspond au point
d’inflexion du profil gaussien au point z = - . Le développement au premier ordre de
l’épaisseur optique donne, autour du point d’inflexion :
d x
d z
Z
Jz
d n
d z
x = no d + d -z
Cette variation linéaire provoque une déviation d’un faisceau d’un angle @ donné par la
relation :
d n
tan(@) = d -
d z
Dans la mesure où l’angle @ est petit,
d’où
-
(43)
(45)
La variation d’indice est proportionnelle à l’angle de déviation.