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F
t Frequency generator
KDP
-
B. Honeriage
Spectrometer
Figure 3b : Expérience de temps de vol dans CuCl : résultats expérimentaux (Réf. 4).
on ne peut pas exciter un deuxième électron dans le même état que celui qui pst déjà excité.
Ceci change donc, si l’on revient au modèle à un oscillateur (équation 19), la force des
oscillateurs p de la transition considérée et son damping y. Ceci donne’ lieu à des effets de
saturation et à des processus de collisions. De plus, la forte intensité d’excitation peut changer
par exemple l’écrantage des interactions entre les paires électron-trou et déplacer ainsi la
fréquence propre oo de l’oscillateur. Elle est aussi directement modifiée par l’effet Stark
optique. De plus, à cause de l’énergie déposée dans l’échantillon, la température T peut
augmenter ce qui modifie y et &b. Comme nous le verrons, ces deux grandeurs sont aussi
directement accessibles par des transitions à plusieurs photons. De plus (en considérant
l’équation 17) comme nous le verrons au paragraphe 4, le fait d’exciter en résonance un semiconducteur peut peupler ces niveaux, et leur excitation possède une certaine durée de vie.
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t Frequency generator
KDP
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B. Honeriage
Spectrometer
Figure 3b : Expérience de temps de vol dans CuCl : résultats expérimentaux (Réf. 4).
on ne peut pas exciter un deuxième électron dans le même état que celui qui pst déjà excité.
Ceci change donc, si l’on revient au modèle à un oscillateur (équation 19), la force des
oscillateurs p de la transition considérée et son damping y. Ceci donne’ lieu à des effets de
saturation et à des processus de collisions. De plus, la forte intensité d’excitation peut changer
par exemple l’écrantage des interactions entre les paires électron-trou et déplacer ainsi la
fréquence propre oo de l’oscillateur. Elle est aussi directement modifiée par l’effet Stark
optique. De plus, à cause de l’énergie déposée dans l’échantillon, la température T peut
augmenter ce qui modifie y et &b. Comme nous le verrons, ces deux grandeurs sont aussi
directement accessibles par des transitions à plusieurs photons. De plus (en considérant
l’équation 17) comme nous le verrons au paragraphe 4, le fait d’exciter en résonance un semiconducteur peut peupler ces niveaux, et leur excitation possède une certaine durée de vie.