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Hervé NIFENECKER
puissance électrique circulant dans les électro-aimants. On a, effectivement, un
fonctionnement en génératrice, ou plus exactement en amplificateur de puissance.
Dans le cas où Ω <
ω
p
, le fonctionnement est celui d’un moteur, la puissance électrique se transformant en énergie de rotation du rotor.
15.10 - Représentation
schématique d’une génératrice
asynchrone bipolaire triphasée
Les rectangles représentent
les électro-aimants du stator.
Le cercle central et les petits
cercles sur sa périphérie représentent la cage d’écureuil. Le
courant d’induction va dans un
sens à droite du champ et en
sens inverse à gauche. Le champ
magnétique est représenté
pour t = 0.
15.4. LES PARCS D’ÉOLIENNES
L’implantation d’un champ d’éoliennes nécessite de répondre au moins à deux
questions :
comment doivent être disposées les éoliennes dans le parc ?
où implanter le parc ?
15.4.1.DISPOSITION DES ÉOLIENNES D’UN PARC
La réponse à la première question est générique, en ce qu’elle ne dépend que de
la physique de l’éolienne décrite dans les sections précédentes. L’équation {1} en
particulier montre qu’en sortie d’éolienne la vitesse du vent est divisée par trois,
ce qui implique (conservation du flux) que la surface du courant d’air est multipliée
par trois. On peut alors estimer l’espacement nécessaire entre les éoliennes pour
que la puissance du vent ne soit pas trop diminuée. A titre d’exemple, cherchons
la condition pour que la vitesse moyenne du vent derrière la première rangée d’éoliennes du parc soit égale à 95% de la vitesse du vent incident. Soit r le rayon de
l’éolienne et 2R la distance entre deux éoliennes. La vitesse du vent incident est V
et celle derrière l’éolienne est
V
3
. La vitesse moyenne derrière la rangée d’éoliennes
vaut donc
V r
R
r
R
V
V
3
2
2
1
09 5
( ) + − ( )
⎛
⎝
⎞
⎠
= ,
, ce qui donne la valeur
r
R
= 3 65
, . Dans la
B
V = V 0 sin(ωt + 2π/3)
V = V 0 sin(ωt – 2π/3)
V = V 0 sin(ωt)
Hervé NIFENECKER
puissance électrique circulant dans les électro-aimants. On a, effectivement, un
fonctionnement en génératrice, ou plus exactement en amplificateur de puissance.
Dans le cas où Ω <
ω
p
, le fonctionnement est celui d’un moteur, la puissance électrique se transformant en énergie de rotation du rotor.
15.10 - Représentation
schématique d’une génératrice
asynchrone bipolaire triphasée
Les rectangles représentent
les électro-aimants du stator.
Le cercle central et les petits
cercles sur sa périphérie représentent la cage d’écureuil. Le
courant d’induction va dans un
sens à droite du champ et en
sens inverse à gauche. Le champ
magnétique est représenté
pour t = 0.
15.4. LES PARCS D’ÉOLIENNES
L’implantation d’un champ d’éoliennes nécessite de répondre au moins à deux
questions :
comment doivent être disposées les éoliennes dans le parc ?
où implanter le parc ?
15.4.1.DISPOSITION DES ÉOLIENNES D’UN PARC
La réponse à la première question est générique, en ce qu’elle ne dépend que de
la physique de l’éolienne décrite dans les sections précédentes. L’équation {1} en
particulier montre qu’en sortie d’éolienne la vitesse du vent est divisée par trois,
ce qui implique (conservation du flux) que la surface du courant d’air est multipliée
par trois. On peut alors estimer l’espacement nécessaire entre les éoliennes pour
que la puissance du vent ne soit pas trop diminuée. A titre d’exemple, cherchons
la condition pour que la vitesse moyenne du vent derrière la première rangée d’éoliennes du parc soit égale à 95% de la vitesse du vent incident. Soit r le rayon de
l’éolienne et 2R la distance entre deux éoliennes. La vitesse du vent incident est V
et celle derrière l’éolienne est
V
3
. La vitesse moyenne derrière la rangée d’éoliennes
vaut donc
V r
R
r
R
V
V
3
2
2
1
09 5
( ) + − ( )
⎛
⎝
⎞
⎠
= ,
, ce qui donne la valeur
r
R
= 3 65
, . Dans la
B
V = V 0 sin(ωt + 2π/3)
V = V 0 sin(ωt – 2π/3)
V = V 0 sin(ωt)