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Analyse et technologie des surfaces
φ s
diamètre de la poussière [m]
φ l
diamètre du jet de liquide
Φ
conductivité thermique
Φ
diamètre du tube
Φ
perméabilité d’un milieu poreux [m 2 ]
Φ A
énergie d’extraction (work function)
du détecteur de l’analyseur
Φ éch , Φ e
énergie d’extraction (work function)
de l’échantillon
χ
constante de décroissance de la
fonction d’onde dans la barrière
(STM)
χ
diffusivité thermique λ/ρ c [m 2 /s]
ψ g , ψ d
fonctions d’onde
Ω o
angle solide d’entrée de l’analyseur
A.3.2 Constantes
e
charge d’un électron (1,602192 ± 7) · 10 –19 C
F
constante de Faraday
h
constante de Planck (6,6260 ± 5) 10 –34 Js
h = h/2π
1,0546 10 –34 Js
g
constante de gravitation
H
constante de Henry
k
constante de Boltzmann = 1,38062 10 –23 [J K –1 ]
m p
masse d’un proton (1,67261 ± 1) 10 –27 kg
m e
masse d’un électron (1,758803 ± 5) 10 –31 kg
N A
nombre d’Avogadro, 6,023 · 10 23 mol –1
η H
rapport entre la charge d’un électron et la masse d’un proton =
9,58 · 10 7 [C/kg]
R
constante du gaz idéal
Analyse et technologie des surfaces
φ s
diamètre de la poussière [m]
φ l
diamètre du jet de liquide
Φ
conductivité thermique
Φ
diamètre du tube
Φ
perméabilité d’un milieu poreux [m 2 ]
Φ A
énergie d’extraction (work function)
du détecteur de l’analyseur
Φ éch , Φ e
énergie d’extraction (work function)
de l’échantillon
χ
constante de décroissance de la
fonction d’onde dans la barrière
(STM)
χ
diffusivité thermique λ/ρ c [m 2 /s]
ψ g , ψ d
fonctions d’onde
Ω o
angle solide d’entrée de l’analyseur
A.3.2 Constantes
e
charge d’un électron (1,602192 ± 7) · 10 –19 C
F
constante de Faraday
h
constante de Planck (6,6260 ± 5) 10 –34 Js
h = h/2π
1,0546 10 –34 Js
g
constante de gravitation
H
constante de Henry
k
constante de Boltzmann = 1,38062 10 –23 [J K –1 ]
m p
masse d’un proton (1,67261 ± 1) 10 –27 kg
m e
masse d’un électron (1,758803 ± 5) 10 –31 kg
N A
nombre d’Avogadro, 6,023 · 10 23 mol –1
η H
rapport entre la charge d’un électron et la masse d’un proton =
9,58 · 10 7 [C/kg]
R
constante du gaz idéal