"'O
0
c
::i
0
L()
.-:
T"-4
::<)
0
""' c:
N
"'
@
~
0)
.µ
~~
..c
Ol
2
ï:::
"' "'
>c:
Cl.
0
0
c:
c:
u
.S?
'i3
"'
""' E
o.
e
~
"'
~
-ci
0
c:
"'
0
@
2.3. Mesures de la vitesse de la lumière
2. La mesure a été améliorée d'un facteur 1 OO en 2010 par C. Eisele, A.
Nevsky et S. Schiller (Physica/ Review Letters vol.103, p. 090401 ), qui ont
utilisé le dispositif de la figure 2.8 : il s' agit de quatre miroirs de très
grande réflectivité se faisant face deux à deux, constituant deux cavités Fabry-Perot orthogonales. Il existe des techniques dites d'asservissement, qui permettent de forcer un laser à osciller à une fréquence égale
à la fréquence de résonance d'une cavité Fabry-Perot, donnée par l'équation (2.29) où L est maintenant la longueur de la cavité Fabry-Perot de référence (sans milieu amplificateur à l'intérieur) et non pas celle de la cavité
Fabry-Perot du laser.
Figure 2.8 - Double cavité en verre à faible coefficient de dilatation dont on
compare les fréquences de résonance.
Dans l'expérience, deux lasers extrêmement monochromatiques sont asservis
chacun sur une des deux cavités Fabry-Perot. La mesure de la différence des fréquences entre les deux lasers permet de remonter à la différence des vitesses
de propagation dans deux directions orthogonales. La variation de cette différence lorsqu'on fait tourner le dispositif est une mesure de l'anisotropie de c. La
très grande rigidité du dispositif et les progrès dans les techniques optiques ont
permis de mesurer une variation relative de vitesse de la lumière entre les deux
cavités inférieure à 1017 , correspondant à une vitesse V de déplacement nulle
avec une précision de 10 micromètres par heure!
29
0
c
::i
0
L()
.-:
T"-4
::<)
0
""' c:
N
"'
@
~
0)
.µ
~~
..c
Ol
2
ï:::
"' "'
>c:
Cl.
0
0
c:
c:
u
.S?
'i3
"'
""' E
o.
e
~
"'
~
-ci
0
c:
"'
0
@
2.3. Mesures de la vitesse de la lumière
2. La mesure a été améliorée d'un facteur 1 OO en 2010 par C. Eisele, A.
Nevsky et S. Schiller (Physica/ Review Letters vol.103, p. 090401 ), qui ont
utilisé le dispositif de la figure 2.8 : il s' agit de quatre miroirs de très
grande réflectivité se faisant face deux à deux, constituant deux cavités Fabry-Perot orthogonales. Il existe des techniques dites d'asservissement, qui permettent de forcer un laser à osciller à une fréquence égale
à la fréquence de résonance d'une cavité Fabry-Perot, donnée par l'équation (2.29) où L est maintenant la longueur de la cavité Fabry-Perot de référence (sans milieu amplificateur à l'intérieur) et non pas celle de la cavité
Fabry-Perot du laser.
Figure 2.8 - Double cavité en verre à faible coefficient de dilatation dont on
compare les fréquences de résonance.
Dans l'expérience, deux lasers extrêmement monochromatiques sont asservis
chacun sur une des deux cavités Fabry-Perot. La mesure de la différence des fréquences entre les deux lasers permet de remonter à la différence des vitesses
de propagation dans deux directions orthogonales. La variation de cette différence lorsqu'on fait tourner le dispositif est une mesure de l'anisotropie de c. La
très grande rigidité du dispositif et les progrès dans les techniques optiques ont
permis de mesurer une variation relative de vitesse de la lumière entre les deux
cavités inférieure à 1017 , correspondant à une vitesse V de déplacement nulle
avec une précision de 10 micromètres par heure!
29