Grandeurs et unités fondamentales de la dosimétrie externe
25
À titre d’exemple, pour calculer l’émission neutronique du groupe
d’émission 25 du tableau 1.2 (dont la borne inférieure est Ei = 0,6 MeV), le
calcul numérique conduit au résultat conforme à celui annoncé par le tableau
1.2.
( )
( )
−
§
·
=
−
≅
¨
¸
©
¹
π
³
0,7
1
25
3 2
0,6
2
exp
d
0,038 s
1,42
1,42
&
E
N
E
E
Les valeurs données dans le tableau permettent de calculer la portion de
l’émission entre les énergies Ea et Eb en additionnant simplement les groupes
d’émission correspondants (1.37).
(
)
1
;
i b
a
b
i
i a
N E E
N
= −
=
= ¦
&
&
(1.37)
On notera que cette expression est une approche « échantillonnée » de
l’expression d’une distribution continue (1.31).
Ainsi, pour connaître l’émission neutronique du
252
Cf comprise entre 0,6 et
1,2 MeV : soit du groupe 25 (i.e. borne inférieure Ei = 0,6 MeV) au groupe 29
(i.e. borne inférieure Ei = 1 MeV), la somme (1.37) avec les valeurs du tableau
1.2
(
)
=
−
=
=
≈
¦
29
1
25
0,6;1,2
0,2 s
&
&
i
i
i
N
N
L’obtention de l’énergie moyenne de la distribution spectrale en énergie de
cette approche « en histogramme », pendant de l’expression (1.27) pour
l’approche continue, s’obtient, de fait, selon l’expression (1.38).
1
1
n
i
i
i
n
i
i
N E
E
N
=
=
=
¦
¦
&
&
(1.38)
Dans le cas de la normalisation (1.36) du tableau 1.2, l’expression précédente se résume à (1.39) et on obtient pour le
252
Cf :
( )
252
1
Cf
2,13 MeV
n
i
i
i
E
NE
=
=
≈
¦
&
(1.39)
La taille des intervalles d’émission influe nécessairement sur la valeur de
l’énergie moyenne et de son écart avec la valeur vraie de celle-ci.
1.3.5 Représentation graphique d’une distribution
en énergie
Alors que les valeurs des groupes d’émission sont les données physiques
fondamentales provenant des mesures ou de calculs et servant dans d’autres
calculs d’intégration, elles sont inappropriées pour la représentation graphique
25
À titre d’exemple, pour calculer l’émission neutronique du groupe
d’émission 25 du tableau 1.2 (dont la borne inférieure est Ei = 0,6 MeV), le
calcul numérique conduit au résultat conforme à celui annoncé par le tableau
1.2.
( )
( )
−
§
·
=
−
≅
¨
¸
©
¹
π
³
0,7
1
25
3 2
0,6
2
exp
d
0,038 s
1,42
1,42
&
E
N
E
E
Les valeurs données dans le tableau permettent de calculer la portion de
l’émission entre les énergies Ea et Eb en additionnant simplement les groupes
d’émission correspondants (1.37).
(
)
1
;
i b
a
b
i
i a
N E E
N
= −
=
= ¦
&
&
(1.37)
On notera que cette expression est une approche « échantillonnée » de
l’expression d’une distribution continue (1.31).
Ainsi, pour connaître l’émission neutronique du
252
Cf comprise entre 0,6 et
1,2 MeV : soit du groupe 25 (i.e. borne inférieure Ei = 0,6 MeV) au groupe 29
(i.e. borne inférieure Ei = 1 MeV), la somme (1.37) avec les valeurs du tableau
1.2
(
)
=
−
=
=
≈
¦
29
1
25
0,6;1,2
0,2 s
&
&
i
i
i
N
N
L’obtention de l’énergie moyenne de la distribution spectrale en énergie de
cette approche « en histogramme », pendant de l’expression (1.27) pour
l’approche continue, s’obtient, de fait, selon l’expression (1.38).
1
1
n
i
i
i
n
i
i
N E
E
N
=
=
=
¦
¦
&
&
(1.38)
Dans le cas de la normalisation (1.36) du tableau 1.2, l’expression précédente se résume à (1.39) et on obtient pour le
252
Cf :
( )
252
1
Cf
2,13 MeV
n
i
i
i
E
NE
=
=
≈
¦
&
(1.39)
La taille des intervalles d’émission influe nécessairement sur la valeur de
l’énergie moyenne et de son écart avec la valeur vraie de celle-ci.
1.3.5 Représentation graphique d’une distribution
en énergie
Alors que les valeurs des groupes d’émission sont les données physiques
fondamentales provenant des mesures ou de calculs et servant dans d’autres
calculs d’intégration, elles sont inappropriées pour la représentation graphique