Principes généraux de protection contre l’exposition externe
359
1
10
100
1000
0
200
400
600
800
1000
1200
Longueur d'atténuation -
ρλ (kg.m
-2
)
Energie des neutrons (MeV)
Figure 5.39 – Longueur d’atténuation pour des neutrons monoénergétiques atténués
par du béton ordinaire (d’après [23], avec l’autorisation du National Council on Radiation Protection and Measurements, http://NCRPpublications.org).
Nous remarquons dans cette figure 5.39 que la longueur d’atténuation est
peu dépendante de l’énergie des neutrons. Rappelons que les photoneutrons
ont une énergie de l’ordre de En = E γ – Es (voir le chapitre 4) ; ainsi, pour des
énergies d’électrons inférieures à 50 MeV, une valeur de longueur d’atténuation
de l’ordre de 300 kg·m
–2 pour le béton est une bonne approximation.
Il est important de noter que dans le cas d’un accélérateur d’électrons il
faut identifier l’ensemble des termes sources d’émission de rayonnements potentiels. De fait, dès que le faisceau d’électrons interagit avec la matière, il y a
production de photons de freinage, voire de neutrons qui vont constituer plusieurs termes sources d’émission de rayonnement. L’ensemble des sources sera
à prendre en compte pour la conception de la protection. Par exemple, la cuve
d’un accélérateur, un aimant de déviation, une cible de conversion, etc. sont
potentiellement sources d’émission de rayonnements photoniques. La figure
5.40 illustre les points à prendre en compte pour un calcul de protection.
aimant de
déviation
cible de
conversion
cuve de
l'accélérateur
observateur
Figure 5.40 – Illustration des sources multiples engendrées par les différentes pertes
d’un faisceau d’électrons.
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Longueur d'atténuation -
ρλ (kg.m
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Energie des neutrons (MeV)
Figure 5.39 – Longueur d’atténuation pour des neutrons monoénergétiques atténués
par du béton ordinaire (d’après [23], avec l’autorisation du National Council on Radiation Protection and Measurements, http://NCRPpublications.org).
Nous remarquons dans cette figure 5.39 que la longueur d’atténuation est
peu dépendante de l’énergie des neutrons. Rappelons que les photoneutrons
ont une énergie de l’ordre de En = E γ – Es (voir le chapitre 4) ; ainsi, pour des
énergies d’électrons inférieures à 50 MeV, une valeur de longueur d’atténuation
de l’ordre de 300 kg·m
–2 pour le béton est une bonne approximation.
Il est important de noter que dans le cas d’un accélérateur d’électrons il
faut identifier l’ensemble des termes sources d’émission de rayonnements potentiels. De fait, dès que le faisceau d’électrons interagit avec la matière, il y a
production de photons de freinage, voire de neutrons qui vont constituer plusieurs termes sources d’émission de rayonnement. L’ensemble des sources sera
à prendre en compte pour la conception de la protection. Par exemple, la cuve
d’un accélérateur, un aimant de déviation, une cible de conversion, etc. sont
potentiellement sources d’émission de rayonnements photoniques. La figure
5.40 illustre les points à prendre en compte pour un calcul de protection.
aimant de
déviation
cible de
conversion
cuve de
l'accélérateur
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Figure 5.40 – Illustration des sources multiples engendrées par les différentes pertes
d’un faisceau d’électrons.