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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
Notons enfin qu’il existe aussi la grandeur de « flux d’énergie radiante »
R & , selon l’expression (1.29).
d
d
R
R
t
§
·
= ¨
¸
©
¹
&
(1.29)
Cette grandeur est le ratio de l’accroissement de l’énergie radiante dR sur
un intervalle de temps dt en un point de l’espace. Son unité est typiquement le
MeV·s
–1
. Nous venons de définir des grandeurs radiométriques ponctuelles applicables à des contextes de distributions spectrales continues. En pratique,
l’absence d’expression analytique ou de précision dans les informations expérimentales oblige à traiter les représentations de ces grandeurs par histogrammes
de bandes d’énergie procédant ainsi d’un échantillonnage de la distribution en
énergie.
Si N & est l’émission d’une source ou un flux de particules en un point de
l’espace dont la distribution en énergie est continue, on est amené à définir la
distribution spectrale en énergie caractérisée par le rapport de l’accroissement
de l’émission de la source d N & dans l’intervalle infinitésimal d’énergie compris
entre E et E + dE (1.30).
d
d
E
N
N
E
§
·
= ¨
¸
©
¹
&
&
(1.30)
Cette variable a pour dimension typique : MeV
–1
·s
–1
. Cette distribution
permet de déterminer la part de l’émission ou du flux de particules comprise
dans l’intervalle d’énergie compris entre E1 et E2 selon (1.31), comme montré à
la figure 1.16.
(
)
2
1
1
2
;
d
E
E
E
N E E
N E
= ³
&
&
(1.31)
De fait, sur l’ensemble du spectre, on obtiendrait la valeur totale de
l’émission ou du flux de particules (1.32)
max
0
d
E
E
N
N E
= ³
&
&
(1.32)
Figure 1.16 – Distribution spectrale en énergie de l’émission d’une source ou d’un flux
de particules pour une distribution continue.
À titre d’exemple simple, considérons la distribution spectrale qui caractérise l’émission d’une source ou un flux de 1000 (n)·s
–1 dont l’énergie est comprise entre 1 et 10 MeV. Celle-ci est donc définie par :
Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
Notons enfin qu’il existe aussi la grandeur de « flux d’énergie radiante »
R & , selon l’expression (1.29).
d
d
R
R
t
§
·
= ¨
¸
©
¹
&
(1.29)
Cette grandeur est le ratio de l’accroissement de l’énergie radiante dR sur
un intervalle de temps dt en un point de l’espace. Son unité est typiquement le
MeV·s
–1
. Nous venons de définir des grandeurs radiométriques ponctuelles applicables à des contextes de distributions spectrales continues. En pratique,
l’absence d’expression analytique ou de précision dans les informations expérimentales oblige à traiter les représentations de ces grandeurs par histogrammes
de bandes d’énergie procédant ainsi d’un échantillonnage de la distribution en
énergie.
Si N & est l’émission d’une source ou un flux de particules en un point de
l’espace dont la distribution en énergie est continue, on est amené à définir la
distribution spectrale en énergie caractérisée par le rapport de l’accroissement
de l’émission de la source d N & dans l’intervalle infinitésimal d’énergie compris
entre E et E + dE (1.30).
d
d
E
N
N
E
§
·
= ¨
¸
©
¹
&
&
(1.30)
Cette variable a pour dimension typique : MeV
–1
·s
–1
. Cette distribution
permet de déterminer la part de l’émission ou du flux de particules comprise
dans l’intervalle d’énergie compris entre E1 et E2 selon (1.31), comme montré à
la figure 1.16.
(
)
2
1
1
2
;
d
E
E
E
N E E
N E
= ³
&
&
(1.31)
De fait, sur l’ensemble du spectre, on obtiendrait la valeur totale de
l’émission ou du flux de particules (1.32)
max
0
d
E
E
N
N E
= ³
&
&
(1.32)
Figure 1.16 – Distribution spectrale en énergie de l’émission d’une source ou d’un flux
de particules pour une distribution continue.
À titre d’exemple simple, considérons la distribution spectrale qui caractérise l’émission d’une source ou un flux de 1000 (n)·s
–1 dont l’énergie est comprise entre 1 et 10 MeV. Celle-ci est donc définie par :