Principes généraux de protection contre l’exposition externe
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-5
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0
atténuation réelle
atténuation épaisseur 1/10
ème
Atténuation
Epaisseur (CH2) n (cm)
0
50
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10
-6
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Atténuation
Epaisseur béton (cm)
atténuation réelle
atténuation épaisseur 1/10
ème
Figure 5.32 – Comparaison entre la méthode de l’épaisseur 1/10
e et l’atténuation
réelle pour un écran de polyéthylène et un écran de béton pour une source d’AmBe.
Pour le polyéthylène, on remarque que jusqu’à une épaisseur de 50 cm, la
méthode utilisant l’épaisseur 1/10
e
donne une bonne estimation de
l’atténuation. Par contre, au-delà de cette épaisseur, cette méthode de calcul
diverge rapidement de l’atténuation réelle. La raison en est la suivante : audelà des 50 cm de protection, l’équivalent de dose derrière la protection n’est
plus dû aux neutrons primaires dont une grande partie est annihilée par capture radiative, mais aux photons émergeant de ces mêmes captures produites
dans la protection. Pour le béton, les courbes sont plus proches avec un rapport entre 0,7 et 1,5. Cette différence de comportement s’explique par la forte
présente d’hydrogène dans le (CH2)n, favorisant les captures radiatives en raison d’une section efficace (n,γ) très importante dans la gamme d’énergie des
neutrons émis par une source de AmBe (voir chapitre 2).
5.5.2 Courbes de transmission pour les neutrons
Les performances de la méthode de l’épaisseur 1/10
e sont donc limitées audelà de 50 cm pour les matériaux hydrogénés de faible densité. Les courbes de
transmission pour les neutrons doivent alors être calculées à l’aide d’un code
Monte-Carlo. Le calcul intégrera toutes les composantes du rayonnement primaire et secondaire issues des multiples réactions ayant lieu dans la protection.
Dans le cas des neutrons, on préfère utiliser la notion d’« indice de transmission », ( , )
I x E
Σ
, ce dernier étant le produit du facteur de conversion « fluenceéquivalent de dose » des neutrons primaires par la transmission [4]. Nous écrirons donc :
( )
derrière protection
,
H
h T xE
Φ
= Φ
Σ
, avec ( )
( )
,
,
I x E
h T x E
Φ
Σ
=
Σ
.
L’équivalent de dose derrière la protection est alors donné par l’équation
(5.29)
( )
,
H
I x E
= Φ
Σ
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Epaisseur béton (cm)
atténuation réelle
atténuation épaisseur 1/10
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Figure 5.32 – Comparaison entre la méthode de l’épaisseur 1/10
e et l’atténuation
réelle pour un écran de polyéthylène et un écran de béton pour une source d’AmBe.
Pour le polyéthylène, on remarque que jusqu’à une épaisseur de 50 cm, la
méthode utilisant l’épaisseur 1/10
e
donne une bonne estimation de
l’atténuation. Par contre, au-delà de cette épaisseur, cette méthode de calcul
diverge rapidement de l’atténuation réelle. La raison en est la suivante : audelà des 50 cm de protection, l’équivalent de dose derrière la protection n’est
plus dû aux neutrons primaires dont une grande partie est annihilée par capture radiative, mais aux photons émergeant de ces mêmes captures produites
dans la protection. Pour le béton, les courbes sont plus proches avec un rapport entre 0,7 et 1,5. Cette différence de comportement s’explique par la forte
présente d’hydrogène dans le (CH2)n, favorisant les captures radiatives en raison d’une section efficace (n,γ) très importante dans la gamme d’énergie des
neutrons émis par une source de AmBe (voir chapitre 2).
5.5.2 Courbes de transmission pour les neutrons
Les performances de la méthode de l’épaisseur 1/10
e sont donc limitées audelà de 50 cm pour les matériaux hydrogénés de faible densité. Les courbes de
transmission pour les neutrons doivent alors être calculées à l’aide d’un code
Monte-Carlo. Le calcul intégrera toutes les composantes du rayonnement primaire et secondaire issues des multiples réactions ayant lieu dans la protection.
Dans le cas des neutrons, on préfère utiliser la notion d’« indice de transmission », ( , )
I x E
Σ
, ce dernier étant le produit du facteur de conversion « fluenceéquivalent de dose » des neutrons primaires par la transmission [4]. Nous écrirons donc :
( )
derrière protection
,
H
h T xE
Φ
= Φ
Σ
, avec ( )
( )
,
,
I x E
h T x E
Φ
Σ
=
Σ
.
L’équivalent de dose derrière la protection est alors donné par l’équation
(5.29)
( )
,
H
I x E
= Φ
Σ
(5.29)