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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
Le chapitre 4 donne
* (10)
&
H
= 4,35 mSv/min/mA pour ce type de générateur, à 1 m. Soit, pour 5 mA et 1,5 m :
( )
2
1
* 10
5 4,35 60
580 Sv/h
1,5
H
§
·
= ×
× ×
=
¨
¸
©
¹
d’où
6
10
0,5 10
8,6 10
580
T
−
−
⋅
=
=
⋅
Et
(
)
−
−
−γ
ª
º
ª
º
β
⋅
+
+
«
»
«
»
α
«
»
=
×
=
×
=
«
»
«
»
αγ
β
×
«
»
+
+
«
»
«
»
α
¬
¼
¬
¼
0,2957
10
27,28
8,6 10
1
1
8,801
ln
ln
1,83 mm
8,801 0,2957
27,28
1
1
8,801
T
x
Ainsi une épaisseur de 1,83 mm de plomb permet d’obtenir le débit
d’équivalent de dose ambiant sous 10 mm recherché de 0,5 μSv/h à 1,5 m pour
un générateur X de 50 kV et 5 mA avec une anode de tungstène et une filtration de 1 mm d’aluminium.
Facteur de transmission pour un spectre de freinage
(accélérateur d’électrons)
Pour des énergies d’électrons plus importantes, les facteurs de transmission
des photons émis par freinage (cas des accélérateurs d’électrons) sont représentés dans la figure 5.15. Ils sont donnés pour le béton, le fer et le plomb pour
des énergies d’électrons comprises entre 1 à 100 MeV (E0 sur le faisceau de
courbe
1 ).
cible
faisceau
d'électrons
d
θ
x
observateur
Figure 5.14 – Géométrie pour le calcul des protections d’un accélérateur d’électrons.
La géométrie de calcul est donnée sur la figure 5.14. Il est à noter que les
courbes de la figure 5.15 sont valables pour un angle θ de 0°. Pour obtenir le
1 En toute rigueur, ce paramètre devrait être noté « T0 ». Néanmoins, la littérature (notamment
anglo-saxonne) préfère le terme E0 que nous retiendrons dans ce paragraphe.