Évaluation des sources de l’exposition externe
265
Pour obtenir le taux de production de ce tableau à double entrée, il faut
procéder cette fois selon la relation (4.22).
(
) ( )
n
n
n
,
E
E
Y
N E E
E
γ
γ
γ
Δ
=
σ
Δ
Φ
¦ ¦
&
(4.22)
avec σ(En, ΔE γ ) la section efficace de production des photons d’énergie comprise dans l’intervalle ΔE γ pour une énergie de neutron incident En et
n
( )
E
Φ &
le
débit de fluence de neutrons d’énergie En.
À titre d’exemple, calculons le taux d’émission de photons de désexcitation
issus des réactions inélastiques sur le
6
Li (densité du lithium 0,534) pour 1 cm
3
de matériau et un débit de fluence de neutron de 10
6 cm
2
·s
–1
. L’expression
(4.22) s’écrira aussi comme (4.23).
(
) ( )
n
A
n
n
,
E
E
V
Y
E E
E
A
γ
γ
γ
Δ
ρ η
=
σ
Δ
Φ
¦ ¦
&
(4.23)
Considérons un cas trivial dans lequel la distribution en énergie du débit de
fluence de neutron est équiprobable dans les bandes d’énergie 4–5 MeV,
5–7 MeV, 7–10 MeV et 10–14 MeV, ce qui nous permet de dire que le débit de
fluence dans chacune de ces bandes sera de ¼ du débit de fluence total. En se
reportant au tableau 4.16, on obtient alors :
(
)
23
3
3
3
3
2 4
6
3
1
0,534 6,02 10
7,5 10
5,1 10
5 10
5 10
10
6
1 1 10
1,1 10
s
4
Y
−
−
−
−
−
γ
−
−
×
⋅
=
×
⋅
+
⋅
+ ⋅
+ ⋅
⋅
§ ·
×
× ⋅
≈
⋅
γ⋅
¨ ¸
© ¹
4.6 Cas des électrons – effet de cathode froide
Le cas du calcul des équivalents de dose dus aux électrons a été abordé
dans le chapitre 3, notamment en utilisant les facteurs de conversion « fluenceéquivalent de dose ambiant» de la CIPR.
Par exemple, prenons un accélérateur d’électrons avec des caractéristiques
typiques d’irradiations industrielles, à savoir une énergie de 3 MeV et une
intensité de 1 mA pour un faisceau parallèle de section de 10 cm
2
. Le facteur
de conversion « fluence-équivalent de dose ambiant » donnée au chapitre 3 est
de 0,336 nSv·cm
2 (pour une profondeur de 10 mm de tissu vivant) et il vient
donc :
3
9
5
19
1 10
'(10,0 )
0,336 10
2,1 10 Sv/s
q
10 1,6 10
I
H
h
h
S
−
⋅
−
Φ
Φ
−
§
·
§
·
⋅
° = Φ =
⋅
=
⋅
×
=
⋅
¨
¸
¨
¸
¨
¸
¨
¸
×
⋅
©
¹
©
¹
&
Nous rappelons ici que le débit d’équivalent de dose engendré par des faisceaux d’électrons issus d’un accélérateur est colossal. Par ailleurs, en raison de
leur énergie, les électrons passent largement les épaisseurs de l’épiderme et il y
a lieu de recenser cette fois l’équivalent de dose susceptible d’être généré en
profondeur sous 10 mm.
265
Pour obtenir le taux de production de ce tableau à double entrée, il faut
procéder cette fois selon la relation (4.22).
(
) ( )
n
n
n
,
E
E
Y
N E E
E
γ
γ
γ
Δ
=
σ
Δ
Φ
¦ ¦
&
(4.22)
avec σ(En, ΔE γ ) la section efficace de production des photons d’énergie comprise dans l’intervalle ΔE γ pour une énergie de neutron incident En et
n
( )
E
Φ &
le
débit de fluence de neutrons d’énergie En.
À titre d’exemple, calculons le taux d’émission de photons de désexcitation
issus des réactions inélastiques sur le
6
Li (densité du lithium 0,534) pour 1 cm
3
de matériau et un débit de fluence de neutron de 10
6 cm
2
·s
–1
. L’expression
(4.22) s’écrira aussi comme (4.23).
(
) ( )
n
A
n
n
,
E
E
V
Y
E E
E
A
γ
γ
γ
Δ
ρ η
=
σ
Δ
Φ
¦ ¦
&
(4.23)
Considérons un cas trivial dans lequel la distribution en énergie du débit de
fluence de neutron est équiprobable dans les bandes d’énergie 4–5 MeV,
5–7 MeV, 7–10 MeV et 10–14 MeV, ce qui nous permet de dire que le débit de
fluence dans chacune de ces bandes sera de ¼ du débit de fluence total. En se
reportant au tableau 4.16, on obtient alors :
(
)
23
3
3
3
3
2 4
6
3
1
0,534 6,02 10
7,5 10
5,1 10
5 10
5 10
10
6
1 1 10
1,1 10
s
4
Y
−
−
−
−
−
γ
−
−
×
⋅
=
×
⋅
+
⋅
+ ⋅
+ ⋅
⋅
§ ·
×
× ⋅
≈
⋅
γ⋅
¨ ¸
© ¹
4.6 Cas des électrons – effet de cathode froide
Le cas du calcul des équivalents de dose dus aux électrons a été abordé
dans le chapitre 3, notamment en utilisant les facteurs de conversion « fluenceéquivalent de dose ambiant» de la CIPR.
Par exemple, prenons un accélérateur d’électrons avec des caractéristiques
typiques d’irradiations industrielles, à savoir une énergie de 3 MeV et une
intensité de 1 mA pour un faisceau parallèle de section de 10 cm
2
. Le facteur
de conversion « fluence-équivalent de dose ambiant » donnée au chapitre 3 est
de 0,336 nSv·cm
2 (pour une profondeur de 10 mm de tissu vivant) et il vient
donc :
3
9
5
19
1 10
'(10,0 )
0,336 10
2,1 10 Sv/s
q
10 1,6 10
I
H
h
h
S
−
⋅
−
Φ
Φ
−
§
·
§
·
⋅
° = Φ =
⋅
=
⋅
×
=
⋅
¨
¸
¨
¸
¨
¸
¨
¸
×
⋅
©
¹
©
¹
&
Nous rappelons ici que le débit d’équivalent de dose engendré par des faisceaux d’électrons issus d’un accélérateur est colossal. Par ailleurs, en raison de
leur énergie, les électrons passent largement les épaisseurs de l’épiderme et il y
a lieu de recenser cette fois l’équivalent de dose susceptible d’être généré en
profondeur sous 10 mm.