Évaluation des sources de l’exposition externe
257
L’évolution temporelle de chacun des radionucléides est relativement complexe. En effet, outre leur production directe par fission, il faut prendre en
compte les filiations/décroissances de chacun des radionucléides susceptibles
d’accroître leur activité par cette autre voie. Par exemple, la figure 4.8 donne
l’évolution des radionucléides de masse atomique A = 135 en fonction du
temps. La production de
135 I peut être effectuée par réaction de fission directe
mais également par filiation du
135 Te.
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20
135
Sn
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In
135 Sb
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Xe
Activité pour 1.10
20
fissions (Bq)
Temps après la fission (s)
A totale
135 Te
135 Cs
135m
Xe
135
I
Figure 4.8 – Évolution des radionucléides de masse atomique 135 pour la réaction de
fission par neutrons thermiques sur le
235 U normalisée à 1·10
20 fissions.
Hunter et Ballou [16] ont approximé l’évolution de l’activité totale des produits de fission de la réaction des neutrons thermiques sur le
235 U en fonction
du temps t (en secondes) après la réaction de fission par les relations (4.19).
A(t) = k1t
–0,89
1 min ≤ t < 30 min
A(t) = k2t
–1,11
30 min ≤ t < 1 jour
A(t) = k3t
–1,25
1 jour ≤ t < 4 jours (t en secondes)
(4.19)
A(t) = k4t
–1,03
4 jours ≤ t < 100 jours
A(t) = k5t
–1,6
100 jours ≤ t < 3 ans
La figure 4.9, présente l’activité totale calculée par les codes Darwin/pepin2
et Erastem, en comparaison avec les approximations de Hunter et Ballou [16].
On remarque le bon accord entre les calculs de l’activité totale et les approximations de Hunter et Ballou [16]. On peut également en déduire les valeurs de k1 à k5 de l’équation (4.19). L’équation donne l’activité totale en Bq
pour une fission de
235
U par des neutrons thermiques.
A(t) = 0,2 × t
–0,89
1 min ≤ t < 30 min
A(t) = 0,7 × t
–1,11
30 min ≤ t < 1 jour
A(t) = 3,4 × t
–1,25
1 jour ≤ t < 4 jours en Bq/fiss (t en secondes) (4.20)
A(t) = 0,2 × t
–1,03
4 jours ≤ t < 100 jours
A(t) = 1600 × t
–1,6
100 jours ≤ t < 3 ans
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L’évolution temporelle de chacun des radionucléides est relativement complexe. En effet, outre leur production directe par fission, il faut prendre en
compte les filiations/décroissances de chacun des radionucléides susceptibles
d’accroître leur activité par cette autre voie. Par exemple, la figure 4.8 donne
l’évolution des radionucléides de masse atomique A = 135 en fonction du
temps. La production de
135 I peut être effectuée par réaction de fission directe
mais également par filiation du
135 Te.
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Temps après la fission (s)
A totale
135 Te
135 Cs
135m
Xe
135
I
Figure 4.8 – Évolution des radionucléides de masse atomique 135 pour la réaction de
fission par neutrons thermiques sur le
235 U normalisée à 1·10
20 fissions.
Hunter et Ballou [16] ont approximé l’évolution de l’activité totale des produits de fission de la réaction des neutrons thermiques sur le
235 U en fonction
du temps t (en secondes) après la réaction de fission par les relations (4.19).
A(t) = k1t
–0,89
1 min ≤ t < 30 min
A(t) = k2t
–1,11
30 min ≤ t < 1 jour
A(t) = k3t
–1,25
1 jour ≤ t < 4 jours (t en secondes)
(4.19)
A(t) = k4t
–1,03
4 jours ≤ t < 100 jours
A(t) = k5t
–1,6
100 jours ≤ t < 3 ans
La figure 4.9, présente l’activité totale calculée par les codes Darwin/pepin2
et Erastem, en comparaison avec les approximations de Hunter et Ballou [16].
On remarque le bon accord entre les calculs de l’activité totale et les approximations de Hunter et Ballou [16]. On peut également en déduire les valeurs de k1 à k5 de l’équation (4.19). L’équation donne l’activité totale en Bq
pour une fission de
235
U par des neutrons thermiques.
A(t) = 0,2 × t
–0,89
1 min ≤ t < 30 min
A(t) = 0,7 × t
–1,11
30 min ≤ t < 1 jour
A(t) = 3,4 × t
–1,25
1 jour ≤ t < 4 jours en Bq/fiss (t en secondes) (4.20)
A(t) = 0,2 × t
–1,03
4 jours ≤ t < 100 jours
A(t) = 1600 × t
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