Évaluation des sources de l’exposition externe
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La connaissance du spectre échantillonné en énergie permet de calculer les
facteurs de conversion moyen « fluence-équivalent de dose ambiant »
( )
* 10
h Φ
(cf. chapitre 3). De plus, à partir du taux de production de neutrons, il est
possible de calculer la fluence des neutrons et d’en déduire les débits d’équivalent de dose ambiant neutroniques à une distance déterminée de la source.
Avec cette méthode, nous avons calculé pour différentes sources neutroniques les coefficients de conversion moyens « fluence-équivalent de dose ambiant » et « fluence-dose efficace » moyens (en géométrie d’irradiation
antéro-postérieure) ainsi que le débit d’équivalent de dose ambiant neutronique
pour une source ponctuelle d’activité de 1 GBq à 1 m dans l’air. Les résultats
sont présentés dans le tableau 4.4.
Source
( )
* 10
h Φ
(pSv·cm
2
)
E(AP)/Φ
(pSv·cm
2
)
Débit d’équivalent de dose ambiant
neutronique (μSv·h
–1
·GBq
–1 à 1 m)
Am-B
413
415
1,89·10
–1
Am-Be
391
418
7,52·10
–1
Am-F
417
402
4,90·10
–2
Am-Li
261
172
8,98·10
–3
238
Pu-Li
297
191
/
242
Cm-Be
411
463
1,29
Po-Be
334
296
6,46·10
–1
239
Pu-Be
416
450
7,15·10
–1
Ra-Be
411
447
4,13
Tableau 4.4 – Facteurs de conversion moyens « fluence-équivalent de dose ambiant »,
« fluence-dose efficace » et « débit d’équivalent de dose ambiant-activité » pour des
sources de neutrons de type (α,n).
Comme nous l’avons suggéré au chapitre 3, on constate dans ce tableau que
la grandeur opérationnelle sous-estime la grandeur de protection pour quelques
sources, ce qui module le postulat de la CIPR de majoration de la grandeur de
protection par l’opérationnelle. Cependant, notons que l’écart relatif maximal
n’excède pas 12 %. Il faut garder à l’esprit que certaines de ces sources émettent, par ailleurs, des photons qui peuvent être responsables d’un équivalent de
dose supérieur à celui des neutrons.
4.2.4 Cas des sources (γ,n)
Un photon doté d’une énergie importante – au-delà de l’énergie de liaison
du nucléon le moins lié dans le noyau, peut interagir avec les noyaux du milieu
pour provoquer des réactions de type photonucléaire inélastique, dans les-
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La connaissance du spectre échantillonné en énergie permet de calculer les
facteurs de conversion moyen « fluence-équivalent de dose ambiant »
( )
* 10
h Φ
(cf. chapitre 3). De plus, à partir du taux de production de neutrons, il est
possible de calculer la fluence des neutrons et d’en déduire les débits d’équivalent de dose ambiant neutroniques à une distance déterminée de la source.
Avec cette méthode, nous avons calculé pour différentes sources neutroniques les coefficients de conversion moyens « fluence-équivalent de dose ambiant » et « fluence-dose efficace » moyens (en géométrie d’irradiation
antéro-postérieure) ainsi que le débit d’équivalent de dose ambiant neutronique
pour une source ponctuelle d’activité de 1 GBq à 1 m dans l’air. Les résultats
sont présentés dans le tableau 4.4.
Source
( )
* 10
h Φ
(pSv·cm
2
)
E(AP)/Φ
(pSv·cm
2
)
Débit d’équivalent de dose ambiant
neutronique (μSv·h
–1
·GBq
–1 à 1 m)
Am-B
413
415
1,89·10
–1
Am-Be
391
418
7,52·10
–1
Am-F
417
402
4,90·10
–2
Am-Li
261
172
8,98·10
–3
238
Pu-Li
297
191
/
242
Cm-Be
411
463
1,29
Po-Be
334
296
6,46·10
–1
239
Pu-Be
416
450
7,15·10
–1
Ra-Be
411
447
4,13
Tableau 4.4 – Facteurs de conversion moyens « fluence-équivalent de dose ambiant »,
« fluence-dose efficace » et « débit d’équivalent de dose ambiant-activité » pour des
sources de neutrons de type (α,n).
Comme nous l’avons suggéré au chapitre 3, on constate dans ce tableau que
la grandeur opérationnelle sous-estime la grandeur de protection pour quelques
sources, ce qui module le postulat de la CIPR de majoration de la grandeur de
protection par l’opérationnelle. Cependant, notons que l’écart relatif maximal
n’excède pas 12 %. Il faut garder à l’esprit que certaines de ces sources émettent, par ailleurs, des photons qui peuvent être responsables d’un équivalent de
dose supérieur à celui des neutrons.
4.2.4 Cas des sources (γ,n)
Un photon doté d’une énergie importante – au-delà de l’énergie de liaison
du nucléon le moins lié dans le noyau, peut interagir avec les noyaux du milieu
pour provoquer des réactions de type photonucléaire inélastique, dans les-