246
Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
On peut également obtenir les réactions présentées dans l’équation (4.11) à
partir d’accélérateurs de deutons. En effet, la section efficace de la réaction
2
H(d,n)
3
H (figure 4.3) est maximale à 100 keV. Aussi de petits accélérateurs de
deutons de 100 kV bombardant des cibles de tritium ont été développés afin
de générer des neutrons monoénergétiques de 14 MeV, ceux-ci sont dénommés
« générateurs de neutrons ». On trouve également des « générateurs de neutrons » de 2,45 MeV utilisant la réaction
2 H(d,n)
3 He. Ce type de réactions est
étudié au § 4.8.
4.2.3 Cas des sources (α,n)
Il est possible d’associer une source émetteur α intimement lié à un élément
léger, comme par exemple le bore, le lithium, fluor et le béryllium afin de générer des neutrons à partir de la réaction de type (α,n).
Une réaction usitée est
( )
9
1 2
4
6
Be , n C.
α
La chaleur de cette réaction est
Q = 5,7 MeV [40]. Pour une particule α produite par du
241 Am, on calcule
aisément l’énergie du neutron à l’aide de l’équation (4.8). Pour un α d’énergie
5,5 MeV (émission maximale de l’α dans le
241 Am), l’énergie du neutron produit est comprise entre 11,1 MeV (pour un angle θ de 0°) et 6,7 MeV (pour un
angle θ de 180°). De plus, la dégradation de l’énergie de la particule α dans le
massif de béryllium et les réactions de diffusion des neutrons dans le béryllium
sont responsables de l’émission d’un spectre de neutrons et non d’une émission
monocinétique. La figure 4.4 [26] illustre le spectre d’une source
241
Am-Be. Un
certain nombre de spectres de sources neutrons est donné en annexe 1. Ces
spectres peuvent constituer des données d’entrée, par exemple, pour des calculs
avec des codes Monte-Carlo.
0.1
1
10
10
-4
10
-3
10
-2
10
-1
Fluence par unité de léthargie
Energie des neutrons (MeV)
Figure 4.4 – Spectre neutrons d’une source
241
Am-Be (d’après les données de [26]).
Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
On peut également obtenir les réactions présentées dans l’équation (4.11) à
partir d’accélérateurs de deutons. En effet, la section efficace de la réaction
2
H(d,n)
3
H (figure 4.3) est maximale à 100 keV. Aussi de petits accélérateurs de
deutons de 100 kV bombardant des cibles de tritium ont été développés afin
de générer des neutrons monoénergétiques de 14 MeV, ceux-ci sont dénommés
« générateurs de neutrons ». On trouve également des « générateurs de neutrons » de 2,45 MeV utilisant la réaction
2 H(d,n)
3 He. Ce type de réactions est
étudié au § 4.8.
4.2.3 Cas des sources (α,n)
Il est possible d’associer une source émetteur α intimement lié à un élément
léger, comme par exemple le bore, le lithium, fluor et le béryllium afin de générer des neutrons à partir de la réaction de type (α,n).
Une réaction usitée est
( )
9
1 2
4
6
Be , n C.
α
La chaleur de cette réaction est
Q = 5,7 MeV [40]. Pour une particule α produite par du
241 Am, on calcule
aisément l’énergie du neutron à l’aide de l’équation (4.8). Pour un α d’énergie
5,5 MeV (émission maximale de l’α dans le
241 Am), l’énergie du neutron produit est comprise entre 11,1 MeV (pour un angle θ de 0°) et 6,7 MeV (pour un
angle θ de 180°). De plus, la dégradation de l’énergie de la particule α dans le
massif de béryllium et les réactions de diffusion des neutrons dans le béryllium
sont responsables de l’émission d’un spectre de neutrons et non d’une émission
monocinétique. La figure 4.4 [26] illustre le spectre d’une source
241
Am-Be. Un
certain nombre de spectres de sources neutrons est donné en annexe 1. Ces
spectres peuvent constituer des données d’entrée, par exemple, pour des calculs
avec des codes Monte-Carlo.
0.1
1
10
10
-4
10
-3
10
-2
10
-1
Fluence par unité de léthargie
Energie des neutrons (MeV)
Figure 4.4 – Spectre neutrons d’une source
241
Am-Be (d’après les données de [26]).