Chapitre 4
Évaluation des sources
de l’exposition externe
Dans les chapitres précédents, nous nous sommes attachés à définir les
grandeurs dosimétriques physiques, de protection ou opérationnelles. L’objectif
de ce chapitre 4 est de caractériser les champs de rayonnements primaires et
secondaires usuels et d’en déduire ces grandeurs associées. Ce chapitre se concentre sur l’aspect pratique de la caractérisation des champs de rayonnements
et des valeurs des grandeurs de radioprotection associées (dénommées en radioprotection « terme source de l’exposition externe ») pour des dispositifs
générateurs de rayonnements usuels dans les domaines d’intérêt de cet ouvrage.
4.1 Cas des photons pour des raies discrètes
Lors d’une désintégration radioactive d’un noyau, les raies de photons
émises sont discrètes. Nous avons vu, dans le chapitre 3, que pour ce cas, il
était relativement aisé à partir de la fluence et des facteurs de conversion
« fluence-équivalent de dose ambiant » de la CIPR [23] de déduire le débit
d’équivalent de dose ambiant.
Avec cette technique, pour des radionucléides courants, le tableau 4.1
donne quelques débits d’équivalent de dose ambiant à un mètre d’une source
ponctuelle isotrope de 1 GBq.
Évaluation des sources
de l’exposition externe
Dans les chapitres précédents, nous nous sommes attachés à définir les
grandeurs dosimétriques physiques, de protection ou opérationnelles. L’objectif
de ce chapitre 4 est de caractériser les champs de rayonnements primaires et
secondaires usuels et d’en déduire ces grandeurs associées. Ce chapitre se concentre sur l’aspect pratique de la caractérisation des champs de rayonnements
et des valeurs des grandeurs de radioprotection associées (dénommées en radioprotection « terme source de l’exposition externe ») pour des dispositifs
générateurs de rayonnements usuels dans les domaines d’intérêt de cet ouvrage.
4.1 Cas des photons pour des raies discrètes
Lors d’une désintégration radioactive d’un noyau, les raies de photons
émises sont discrètes. Nous avons vu, dans le chapitre 3, que pour ce cas, il
était relativement aisé à partir de la fluence et des facteurs de conversion
« fluence-équivalent de dose ambiant » de la CIPR [23] de déduire le débit
d’équivalent de dose ambiant.
Avec cette technique, pour des radionucléides courants, le tableau 4.1
donne quelques débits d’équivalent de dose ambiant à un mètre d’une source
ponctuelle isotrope de 1 GBq.