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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
su mou », ceinturé successivement par une couronne de 0,193 cm de peau
« sensible » et 70 μm de « peau morte » (couche basale) ; ce modèle permet de
prendre en compte les rayonnements diffusés dans le tissu mou (figure 3.24).
La dose absorbée pour le calcul de Hp(0,07) est calculée sous 70 μm.
2,4 cm
Figure 3.24 – Modèle du fantôme doigt pour le calcul de l’équivalent de dose Hp(0,07) à
la peau préconisé par la CIPR 74 [12] – densité peau 1,105 et tissus mous 0,987.
La dose absorbée Dt(0,07) dont dérive Hp(0,07) est estimée en un point sous
70 μm, à l’interface de la « peau morte » et de la « peau » sensible.
Fantôme pour l’équivalent de dose individuel Hp(10)
Le fantôme ISO-PMMA permettant de simuler le torse humain est également spécifié par l’ICRU [26], en particulier pour la caractérisation de
l’équivalent de dose individuel des rayonnements fortement pénétrants Hp(10)
et pour l’étalonnage en termes de cette grandeur des dosimètres individuels
plaqués au niveau de la poitrine.
Il s’agit d’une plaque (slab) en PPMA (polyméthacrylate de méthyle
« plexiglas »), matériau équivalent-tissu de 30 cm × 30 cm × 15 cm. Ce fantôme est indiqué pour la mesure par dosimètre individuel de l’équivalent de
dose individuel.
La figure 3.25 propose une vue schématique du dispositif expérimental
permettant d’accéder à la réponse Hp(10,α) en fonction de l’angle d’incidence,
en présence d’un fantôme plaque ISO-PMMA.
Le ratio R(10,α) de Hp(10,α) sur Hp(10,0°) pour différentes énergies de photons et pour différents angles d’incidence est proposé à la figure 3.26.
Pour les rayonnements faiblement énergétiques (e.g. 15 keV), à mesure que
l’angle d’incidence α croît et par conséquent la distance à parcourir jusqu’au
point de mesure, l’effet de l’atténuation du faisceau se fait ressentir et la dose
absorbée sous 10 mm, Dt(10), chute de façon importante ; dans ce domaine
d’énergie, l’interaction photoélectrique est prépondérante et la diffusion Compton quasi inexistante.
Pour des énergies plus importantes, cette diffusion Compton devient significative et l’atténuation de faisceau incident moins importante. Le photon
diffusé participe à l’augmentation de la dose au point de mesure sous 10 mm
et compense l’atténuation du faisceau primaire. Ceci explique l’aplatissement
de la réponse en angle, en fonction de l’angle pour des énergies de photons
incidents croissantes.
Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
su mou », ceinturé successivement par une couronne de 0,193 cm de peau
« sensible » et 70 μm de « peau morte » (couche basale) ; ce modèle permet de
prendre en compte les rayonnements diffusés dans le tissu mou (figure 3.24).
La dose absorbée pour le calcul de Hp(0,07) est calculée sous 70 μm.
2,4 cm
Figure 3.24 – Modèle du fantôme doigt pour le calcul de l’équivalent de dose Hp(0,07) à
la peau préconisé par la CIPR 74 [12] – densité peau 1,105 et tissus mous 0,987.
La dose absorbée Dt(0,07) dont dérive Hp(0,07) est estimée en un point sous
70 μm, à l’interface de la « peau morte » et de la « peau » sensible.
Fantôme pour l’équivalent de dose individuel Hp(10)
Le fantôme ISO-PMMA permettant de simuler le torse humain est également spécifié par l’ICRU [26], en particulier pour la caractérisation de
l’équivalent de dose individuel des rayonnements fortement pénétrants Hp(10)
et pour l’étalonnage en termes de cette grandeur des dosimètres individuels
plaqués au niveau de la poitrine.
Il s’agit d’une plaque (slab) en PPMA (polyméthacrylate de méthyle
« plexiglas »), matériau équivalent-tissu de 30 cm × 30 cm × 15 cm. Ce fantôme est indiqué pour la mesure par dosimètre individuel de l’équivalent de
dose individuel.
La figure 3.25 propose une vue schématique du dispositif expérimental
permettant d’accéder à la réponse Hp(10,α) en fonction de l’angle d’incidence,
en présence d’un fantôme plaque ISO-PMMA.
Le ratio R(10,α) de Hp(10,α) sur Hp(10,0°) pour différentes énergies de photons et pour différents angles d’incidence est proposé à la figure 3.26.
Pour les rayonnements faiblement énergétiques (e.g. 15 keV), à mesure que
l’angle d’incidence α croît et par conséquent la distance à parcourir jusqu’au
point de mesure, l’effet de l’atténuation du faisceau se fait ressentir et la dose
absorbée sous 10 mm, Dt(10), chute de façon importante ; dans ce domaine
d’énergie, l’interaction photoélectrique est prépondérante et la diffusion Compton quasi inexistante.
Pour des énergies plus importantes, cette diffusion Compton devient significative et l’atténuation de faisceau incident moins importante. Le photon
diffusé participe à l’augmentation de la dose au point de mesure sous 10 mm
et compense l’atténuation du faisceau primaire. Ceci explique l’aplatissement
de la réponse en angle, en fonction de l’angle pour des énergies de photons
incidents croissantes.