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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
Figure 3.22 – Définition théorique de l’équivalent de dose individuel Hp(d,α), d’après [21].
Dans la pratique, cette grandeur est essentiellement déclinée pour un
champ de rayonnement pénétrant le tissu avec une direction identique à celle
de la normale à la surface (α = 0) et pour les profondeurs spécifiées des rayonnements faiblement et fortement pénétrants, à savoir Hp(0,07,0°) et Hp(10,0°)
usuellement nommés Hp(0,07) et Hp(10). Les fantômes préconisés pour déterminer ces équivalents de dose sont de différentes natures selon le contexte
dosimétrique.
À noter qu’il est possible de calculer analytiquement le débit d’équivalent
de dose p (0,07)
H &
pour les β au moyen des relations détaillées dans le chapitre
2 relatif au calcul de la dose absorbée pour les β. À titre d’exemple, on calcule
le débit d’équivalent dose p (0,07)
H &
pour une contamination de 1 Bq·cm
–2 de
18
F, émetteur β d’énergie maximale 633 keV et moyenne 243 keV (d’après
Lund/LBNL Nuclear Data Search 1999 [41]).
surface contaminée
point de calcul
r
dα
dS
ρ
d
R
Figure 3.23 – Schéma mathématique du calcul du débit d’équivalent de dose H̀ p(0,07)
pour une contamination surfacique.
La figure 3.23 représente la géométrie de calcul. Pour calculer l’équivalent
de dose p (0,07)
H &
il convient de calculer la dose sous d = 70 μm de tissus
mous, approximés ici par de l’eau. Nous savons qu’au-delà d’une distance R
représentant la portée maximale des β la dose est nulle. Ainsi, la zone d’intérêt
pour le calcul peut être définie par un disque de rayon égal à
2
2
R d
− (voir
figure 3.23). Il faut décomposer le disque en éléments infinitésimaux de surface
dS, de sorte que chaque élément dS soit ponctuel vis-à-vis de l’observateur. Il
vient donc pour 1 Bq·cm
–2 l’expression suivante :
Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
Figure 3.22 – Définition théorique de l’équivalent de dose individuel Hp(d,α), d’après [21].
Dans la pratique, cette grandeur est essentiellement déclinée pour un
champ de rayonnement pénétrant le tissu avec une direction identique à celle
de la normale à la surface (α = 0) et pour les profondeurs spécifiées des rayonnements faiblement et fortement pénétrants, à savoir Hp(0,07,0°) et Hp(10,0°)
usuellement nommés Hp(0,07) et Hp(10). Les fantômes préconisés pour déterminer ces équivalents de dose sont de différentes natures selon le contexte
dosimétrique.
À noter qu’il est possible de calculer analytiquement le débit d’équivalent
de dose p (0,07)
H &
pour les β au moyen des relations détaillées dans le chapitre
2 relatif au calcul de la dose absorbée pour les β. À titre d’exemple, on calcule
le débit d’équivalent dose p (0,07)
H &
pour une contamination de 1 Bq·cm
–2 de
18
F, émetteur β d’énergie maximale 633 keV et moyenne 243 keV (d’après
Lund/LBNL Nuclear Data Search 1999 [41]).
surface contaminée
point de calcul
r
dα
dS
ρ
d
R
Figure 3.23 – Schéma mathématique du calcul du débit d’équivalent de dose H̀ p(0,07)
pour une contamination surfacique.
La figure 3.23 représente la géométrie de calcul. Pour calculer l’équivalent
de dose p (0,07)
H &
il convient de calculer la dose sous d = 70 μm de tissus
mous, approximés ici par de l’eau. Nous savons qu’au-delà d’une distance R
représentant la portée maximale des β la dose est nulle. Ainsi, la zone d’intérêt
pour le calcul peut être définie par un disque de rayon égal à
2
2
R d
− (voir
figure 3.23). Il faut décomposer le disque en éléments infinitésimaux de surface
dS, de sorte que chaque élément dS soit ponctuel vis-à-vis de l’observateur. Il
vient donc pour 1 Bq·cm
–2 l’expression suivante :