Grandeurs de protections, grandeurs opérationnelles et étalonnage
167
Notons que dans la CIPR 74 l’ensemble des données relatives aux facteurs
de conversion sont tabulées, ce qui permet d’accéder plus facilement aux valeurs des coefficients.
Si nous revenons à l’exemple précédent, il est donc de fait possible
d’obtenir immédiatement la dose efficace E sans passer par les étapes précédentes. Ainsi, pour une énergie de 1 MeV, en utilisant la composition de facteurs précédente : (E/Ka)(Ka/Φ)E γ , on obtient la dose efficace, au moyen d’un
calcul unique, comme suit :
−
−
§
·
§
·§
·
=
Φ
¨
¸
¨
¸¨
¸
¨
¸
Φ
©
¹©
¹
©
¹
=
×
⋅
× ⋅
≈
μ
air
air
1 MeV
12
2
6
2
1,003 Sv/Gy 4,11 10 Gy. cm 2 10 cm
8,2 Sv
E
K
E
K
On retombe ainsi sensiblement sur la valeur précédente. On remarquera
que dans ce contexte d’exposition à un rayonnement fortement pénétrant, le
développement exprimé par (3.7) est clairement vérifié ; en effet, DT moyenné
sur l’ensemble des organes vaut environ 8 μGy et comme wR = 1 :
T
8 Sv
E D
T
≅
= μ
∀
Nous sommes donc dans la configuration singulière, où l’unité physique
peut être substituée à l’unité sanitaire : Gy = Sv.
Enfin, à titre de comparaison, la figure 3.11 donne une représentation de la
variation du coefficient de conversion « kerma dans l’air-dose efficace » (E/Ka)
pour les photons, en fonction de l’angle d’incidence d’un faisceau parallèle de
photons, pour trois énergies 1,25 MeV, 90 keV et 45 keV, calculée sur le fantôme MIRD.
Figure 3.11 – Représentation de la variation du coefficient de conversion « kerma dans
l’air-dose efficace » (E/Ka) pour les photons, en fonction de l’angle d’incidence d’un
faisceau parallèle de photons, pour 3 énergies 1,25 MeV, 90 keV et 45 keV, calculée sur le
fantôme MIRD. D’après [12], avec la permission de Michiya Sasaki on behalf of ICRP.
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Notons que dans la CIPR 74 l’ensemble des données relatives aux facteurs
de conversion sont tabulées, ce qui permet d’accéder plus facilement aux valeurs des coefficients.
Si nous revenons à l’exemple précédent, il est donc de fait possible
d’obtenir immédiatement la dose efficace E sans passer par les étapes précédentes. Ainsi, pour une énergie de 1 MeV, en utilisant la composition de facteurs précédente : (E/Ka)(Ka/Φ)E γ , on obtient la dose efficace, au moyen d’un
calcul unique, comme suit :
−
−
§
·
§
·§
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=
Φ
¨
¸
¨
¸¨
¸
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Φ
©
¹©
¹
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=
×
⋅
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≈
μ
air
air
1 MeV
12
2
6
2
1,003 Sv/Gy 4,11 10 Gy. cm 2 10 cm
8,2 Sv
E
K
E
K
On retombe ainsi sensiblement sur la valeur précédente. On remarquera
que dans ce contexte d’exposition à un rayonnement fortement pénétrant, le
développement exprimé par (3.7) est clairement vérifié ; en effet, DT moyenné
sur l’ensemble des organes vaut environ 8 μGy et comme wR = 1 :
T
8 Sv
E D
T
≅
= μ
∀
Nous sommes donc dans la configuration singulière, où l’unité physique
peut être substituée à l’unité sanitaire : Gy = Sv.
Enfin, à titre de comparaison, la figure 3.11 donne une représentation de la
variation du coefficient de conversion « kerma dans l’air-dose efficace » (E/Ka)
pour les photons, en fonction de l’angle d’incidence d’un faisceau parallèle de
photons, pour trois énergies 1,25 MeV, 90 keV et 45 keV, calculée sur le fantôme MIRD.
Figure 3.11 – Représentation de la variation du coefficient de conversion « kerma dans
l’air-dose efficace » (E/Ka) pour les photons, en fonction de l’angle d’incidence d’un
faisceau parallèle de photons, pour 3 énergies 1,25 MeV, 90 keV et 45 keV, calculée sur le
fantôme MIRD. D’après [12], avec la permission de Michiya Sasaki on behalf of ICRP.