Interaction des rayonnements ionisants dans les tissus
113
Ainsi, le kerma de première collision sera le suivant :
(
)
(
)
(
)
4
4
n
m
O t r
m
H t r
22
24
22
24
2
5,76 10
(O)
(O)
(H)
(H)
5,76 10
525
2 16
2,74.10
0,9 10
6,14 10
1,8 10
2,25
16 1
78 μGy/h
K
N
E
N
E
K
−
−
−
−
=
⋅
Φ
σ
+
σ
=
⋅
×
§
·
§
·
×
¨
¸
¨
¸
×
×
⋅
×
+
⋅
×
⋅
×
¨
¸
¨
¸
¨
¸
¨
¸
+
©
¹
©
¹
=
&
&
&
Comparons maintenant cette valeur à la valeur de Dtissu(10) obtenue dans
[33], ainsi qu’à la dose moyenne absorbée calculée dans [31] pour divers organes. En faisant une interpolation linéaire entre 4 et 5 MeV, on obtient le
coefficient de conversion « fluence-dose absorbée dans les tissus » d Φ (10) =
42 pGy·cm
–2
, soit un débit de dose absorbée :
tissu
tissu
(10)
(10)
(10)
79 μGy/h
n
E
D
D
d Φ
§
·
=
⋅Φ=
⋅Φ=
¨
¸
Φ
©
¹
&
&
&
Nous avons donc sensiblement : K ≈ Dtissu(10), ceci peut s’expliquer par le
fait que pour une énergie de 4,5 MeV, le libre parcours est de l’ordre de 15 mm
et que par conséquent à 10 mm l’approximation « kerma de première collision
égal à la dose absorbée » est encore valable. L’effet de la diffusion et donc d’un
accroissement de la fluence en ce point ne se fait pas ressentir. La courbe suivante [33] donne l’énergie des neutrons à partir de laquelle K ≈ Dtissu(10).
10
-7
10
-6
10
-5
10
-4
10
-3
10
-2
10
-1
10
0
10
1
0.01
0.1
1
10
100
1000
zone :
Kerma 1
er collision
=dose
K/φ (pGy.cm
2
)
E n (MeV)
H*(10)/φ (pSv.cm
2
)
Q*(10)
D*(10)/φ (pGy.cm
2
)
zone :
Kerma 1
er collision
=dose
Figure 2.43 – Grandeurs dosimétriques en fonction de l’énergie des neutrons (d’après
les données de [31, 32, 59]).
En ce qui concerne maintenant les doses absorbées moyennes, l’ensemble
des résultats tirés de l’ICRU [31] est synthétisé dans le tableau 2.9.
113
Ainsi, le kerma de première collision sera le suivant :
(
)
(
)
(
)
4
4
n
m
O t r
m
H t r
22
24
22
24
2
5,76 10
(O)
(O)
(H)
(H)
5,76 10
525
2 16
2,74.10
0,9 10
6,14 10
1,8 10
2,25
16 1
78 μGy/h
K
N
E
N
E
K
−
−
−
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=
⋅
Φ
σ
+
σ
=
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·
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¹
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Comparons maintenant cette valeur à la valeur de Dtissu(10) obtenue dans
[33], ainsi qu’à la dose moyenne absorbée calculée dans [31] pour divers organes. En faisant une interpolation linéaire entre 4 et 5 MeV, on obtient le
coefficient de conversion « fluence-dose absorbée dans les tissus » d Φ (10) =
42 pGy·cm
–2
, soit un débit de dose absorbée :
tissu
tissu
(10)
(10)
(10)
79 μGy/h
n
E
D
D
d Φ
§
·
=
⋅Φ=
⋅Φ=
¨
¸
Φ
©
¹
&
&
&
Nous avons donc sensiblement : K ≈ Dtissu(10), ceci peut s’expliquer par le
fait que pour une énergie de 4,5 MeV, le libre parcours est de l’ordre de 15 mm
et que par conséquent à 10 mm l’approximation « kerma de première collision
égal à la dose absorbée » est encore valable. L’effet de la diffusion et donc d’un
accroissement de la fluence en ce point ne se fait pas ressentir. La courbe suivante [33] donne l’énergie des neutrons à partir de laquelle K ≈ Dtissu(10).
10
-7
10
-6
10
-5
10
-4
10
-3
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-2
10
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0
10
1
0.01
0.1
1
10
100
1000
zone :
Kerma 1
er collision
=dose
K/φ (pGy.cm
2
)
E n (MeV)
H*(10)/φ (pSv.cm
2
)
Q*(10)
D*(10)/φ (pGy.cm
2
)
zone :
Kerma 1
er collision
=dose
Figure 2.43 – Grandeurs dosimétriques en fonction de l’énergie des neutrons (d’après
les données de [31, 32, 59]).
En ce qui concerne maintenant les doses absorbées moyennes, l’ensemble
des résultats tirés de l’ICRU [31] est synthétisé dans le tableau 2.9.