Interaction des rayonnements ionisants dans les tissus
93
Cette relation conduit aux pourcentages suivants :
=
2
CH
78,3 %
w
et
=
MgF
21,7 %
w
, et pour une telle paroi le comportement des photons de
1,25 MeV est le même que pour les tissus mous. Notons qu’en raison d’une
faible variation des différents (μtr/ρ) pour la gamme d’énergie comprise entre
50 keV et 2 MeV, il peut être postulé que cette paroi est « équivalent-tissu »
pour des photons d’énergie comprise dans cet intervalle.
Considérons maintenant un débitmètre équipé d’une paroi d’une épaisseur
de 1000 mg·cm
–2 de ce composé équivalent-tissu, de densité 1, exposé à une
source de
60
Co de 3,2 GBq située à 1 mètre. Sa cavité est un cylindre de 15 cm
de longueur et 3 cm de rayon, remplie d’air à la pression atmosphérique. Déterminons le débit de dose absorbée Dt(10) dans les tissus sous cette profondeur de 1000 mg·cm
–2 (10 mm), soit à l’interface interne de la paroi du détecteur comme montré dans la figure 2.33.
Figure 2.33 – Schéma de principe d’une cavité étroite.
Au préalable, il convient d’estimer si sous cette profondeur le milieu remplit les conditions d’équilibre électronique d’une part pour le cas échéant, assimiler la dose au kerma, et d’autre part remplir une des exigences permettant
l’application de la règle de Bragg-Gray. À cette énergie, nous pouvons postuler
que seul le processus d’interaction Compton a lieu dans la paroi. On détermine
donc l’énergie de l’électron le plus énergétique susceptible d’être mis en mouvement au moyen de l’expression (2.33).
( )
(
)
2
2
c max
4 1,25
4
1,04 MeV
4
1
4 1,25 1
E
T
E
γ
γ
×
=
=
=
+
×
+
Pour une telle énergie d’électron, la formule (2.3) de Katz et Penfold conduit au résultat suivant :
( )
( )
1,6125
paroi
c max
2
1,265 0,0954 ln(1,04) 1,6125
412 1,04
432 mg cm
n
R
T
−
=
−
×
=
=
×
=
⋅
Or 432 mg·cm
–2 < 1000 mg·cm
–2 ; sous cette profondeur, la condition
d’équilibre électronique est donc vérifiée. Le débit de dose absorbée sous cette
profondeur de paroi de xparoi = 1000 mg·cm
–2 = 10 mm (assimilable en l’espèce
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Cette relation conduit aux pourcentages suivants :
=
2
CH
78,3 %
w
et
=
MgF
21,7 %
w
, et pour une telle paroi le comportement des photons de
1,25 MeV est le même que pour les tissus mous. Notons qu’en raison d’une
faible variation des différents (μtr/ρ) pour la gamme d’énergie comprise entre
50 keV et 2 MeV, il peut être postulé que cette paroi est « équivalent-tissu »
pour des photons d’énergie comprise dans cet intervalle.
Considérons maintenant un débitmètre équipé d’une paroi d’une épaisseur
de 1000 mg·cm
–2 de ce composé équivalent-tissu, de densité 1, exposé à une
source de
60
Co de 3,2 GBq située à 1 mètre. Sa cavité est un cylindre de 15 cm
de longueur et 3 cm de rayon, remplie d’air à la pression atmosphérique. Déterminons le débit de dose absorbée Dt(10) dans les tissus sous cette profondeur de 1000 mg·cm
–2 (10 mm), soit à l’interface interne de la paroi du détecteur comme montré dans la figure 2.33.
Figure 2.33 – Schéma de principe d’une cavité étroite.
Au préalable, il convient d’estimer si sous cette profondeur le milieu remplit les conditions d’équilibre électronique d’une part pour le cas échéant, assimiler la dose au kerma, et d’autre part remplir une des exigences permettant
l’application de la règle de Bragg-Gray. À cette énergie, nous pouvons postuler
que seul le processus d’interaction Compton a lieu dans la paroi. On détermine
donc l’énergie de l’électron le plus énergétique susceptible d’être mis en mouvement au moyen de l’expression (2.33).
( )
(
)
2
2
c max
4 1,25
4
1,04 MeV
4
1
4 1,25 1
E
T
E
γ
γ
×
=
=
=
+
×
+
Pour une telle énergie d’électron, la formule (2.3) de Katz et Penfold conduit au résultat suivant :
( )
( )
1,6125
paroi
c max
2
1,265 0,0954 ln(1,04) 1,6125
412 1,04
432 mg cm
n
R
T
−
=
−
×
=
=
×
=
⋅
Or 432 mg·cm
–2 < 1000 mg·cm
–2 ; sous cette profondeur, la condition
d’équilibre électronique est donc vérifiée. Le débit de dose absorbée sous cette
profondeur de paroi de xparoi = 1000 mg·cm
–2 = 10 mm (assimilable en l’espèce