Interaction des rayonnements ionisants dans les tissus
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précède, la portée des électrons dans le gaz de la cavité soit au moins cinq fois
supérieure à celle de la plus grande des dimensions de la cavité :
(
)
g
e
c a v i t é
( ) 5
R T M
x
−
≥
(2.65)
À ce stade, il est primordial d’insister sur le fait que pour ce type de cavité
ce sont les électrons secondaires qui créent la dose dans le volume gazeux sensible et non les photons dont le libre parcours moyen est plusieurs milliers de
fois supérieur à celui des électrons dans le gaz.
Par ailleurs, ajoutons qu’il est impératif pour l’application de la relation de
Bragg-Gray que le champ d’électrons secondaires soit homogène dans toute la
cavité ; dans le cas contraire, des erreurs significatives sur la valeur annoncée
de la dose absorbée peuvent survenir.
Pour étayer ce point, considérons un détecteur muni d’une cavité étroite
permettant d’appliquer la règle de Bragg-Gray. Soit deux cas : un champ homogène de photons primaires mettant en mouvement N1 électrons qui pénètrent dans la cavité et un faisceau fin dont la section est très inférieure à la
surface d’entrée de la cavité, mais qui en raison d’une fluence plus importante
génère également N1 électrons pénétrant dans la cavité comme montré dans la
figure 2.32.
Figure 2.32 – Illustration d’une cavité étroite fonctionnant selon la règle de Bragg-Gray
soumise à un champ d’électrons secondaires homogènes et inhomogènes.
En appliquant la règle de Bragg-Gray, on obtient de fait : DM(1) = DM(2).
Or, en réalité, la différence de fluence électronique liée à la différence de section d’entrée des deux faisceaux provoque l’inégalité suivante :
e
e
e
e
M
M
M
M
(1)
(2)
(1)
(2)
(1)
(2)
S
S
D
D
−
−
−
−
§ ·
§ ·
Φ
< Φ
⇔
Φ
<
Φ
<
¨ ¸
¨ ¸
ρ
ρ
© ¹
© ¹
Il y a alors incohérence entre les résultats. Cet écueil peut typiquement être
rencontré lors de la mesure de faisceaux fins collimatés de rayonnement X : la
mesure avec une cavité de dimension plus importante que le faisceau provoque
une sous-estimation de la dose absorbée.
Mesure de la dose absorbée dans les tissus Dt par une chambre
d’ionisation à paroi équivalente tissu
Une application directe de la cavité étroite réside dans la mesure possible
de la dose absorbée dans les tissus sous une profondeur x : Dt(x). Pour réaliser
une telle mesure au moyen d’une chambre d’ionisation, il y a lieu que le milieu
solide composant la paroi du détecteur réponde de façon similaire au transfert
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précède, la portée des électrons dans le gaz de la cavité soit au moins cinq fois
supérieure à celle de la plus grande des dimensions de la cavité :
(
)
g
e
c a v i t é
( ) 5
R T M
x
−
≥
(2.65)
À ce stade, il est primordial d’insister sur le fait que pour ce type de cavité
ce sont les électrons secondaires qui créent la dose dans le volume gazeux sensible et non les photons dont le libre parcours moyen est plusieurs milliers de
fois supérieur à celui des électrons dans le gaz.
Par ailleurs, ajoutons qu’il est impératif pour l’application de la relation de
Bragg-Gray que le champ d’électrons secondaires soit homogène dans toute la
cavité ; dans le cas contraire, des erreurs significatives sur la valeur annoncée
de la dose absorbée peuvent survenir.
Pour étayer ce point, considérons un détecteur muni d’une cavité étroite
permettant d’appliquer la règle de Bragg-Gray. Soit deux cas : un champ homogène de photons primaires mettant en mouvement N1 électrons qui pénètrent dans la cavité et un faisceau fin dont la section est très inférieure à la
surface d’entrée de la cavité, mais qui en raison d’une fluence plus importante
génère également N1 électrons pénétrant dans la cavité comme montré dans la
figure 2.32.
Figure 2.32 – Illustration d’une cavité étroite fonctionnant selon la règle de Bragg-Gray
soumise à un champ d’électrons secondaires homogènes et inhomogènes.
En appliquant la règle de Bragg-Gray, on obtient de fait : DM(1) = DM(2).
Or, en réalité, la différence de fluence électronique liée à la différence de section d’entrée des deux faisceaux provoque l’inégalité suivante :
e
e
e
e
M
M
M
M
(1)
(2)
(1)
(2)
(1)
(2)
S
S
D
D
−
−
−
−
§ ·
§ ·
Φ
< Φ
⇔
Φ
<
Φ
<
¨ ¸
¨ ¸
ρ
ρ
© ¹
© ¹
Il y a alors incohérence entre les résultats. Cet écueil peut typiquement être
rencontré lors de la mesure de faisceaux fins collimatés de rayonnement X : la
mesure avec une cavité de dimension plus importante que le faisceau provoque
une sous-estimation de la dose absorbée.
Mesure de la dose absorbée dans les tissus Dt par une chambre
d’ionisation à paroi équivalente tissu
Une application directe de la cavité étroite réside dans la mesure possible
de la dose absorbée dans les tissus sous une profondeur x : Dt(x). Pour réaliser
une telle mesure au moyen d’une chambre d’ionisation, il y a lieu que le milieu
solide composant la paroi du détecteur réponde de façon similaire au transfert