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LA,i;IOULE ET SA PROPAGA'IÏION
elle est maximale au droit des nœuds d’oscillation et a une intensité
celle dela
houle simple ; la vitesse au fondest nulle sous les ventres d’osCillàtion,'
,_
'
'
'
IIÏ.2.2. — Clapotis au_deuxième ordre dîzpproximaêiozz. —_
Le problème ‘est important. au
point de vue
du calcul des digues_verticaies. Miche & donné une solution telle que le mouvement ait pour amplitude totale 21? en surface et qù’il’_'s’effectue verticalement le long
des plans écluidistants d’une demi—longueur d’onde. Puisqu’il existe ‘une paroi verticale im—
perméable, le courant secondaire V(zo)f‘f2 est supposé nul :
-
_
_
_
t
2
.
_
.
'
3 003 471“ —t
,
):
7rH.
_
,
2
,
t
1_
_
T
d
i‘ = HeosZ7r
cosZn
L
cos
21:
î
-—
————d— +—————(—ï—
coth27r
L
;
'
4_ Ch2'2’ —4sh2 27r —
dont les max1mums et les mm1mums_correspondent à t = 0 et t =
5
; en particulier :
d
'
îmax=iH+
1_
+
'
“"‘—_—
COÎh27Ï“
_
_
_
L ,
2
d
2
'd
L
4 ch
277 —
4 sh
27r -—
_
L
_
’
_
L’amplitude totale est bienëgale à 2 H ; le niveau moyen d’oscillatiôh est à la
:
?
1rH2
1
_
3
1
th 2
d
.
=
——
'
———-———
—
——————‘
c
77
-—
M
L
T
d
-
2
d
°
L
4sh
27r-_—
‘4ch
27r—
_L
L
-
Î
d
_
'
'
=
H
Pour les grandes_houles, telles que z
=
0,125 par exemple, ÿ M
est de l’ordre de
5.
Les trajèc‘t0üesdës‘ particules s0nt des paraboles à axe vertical pour les particules situées
au
nœud au repos (cos
21r Î9—
:
O)
et à axe oblique pour les autres positions
de repos
(Fig‘f46).
_
_
'
_
’
.
,
,
‘
'
__
_.+. __ ___... - ___—‘.
_
', ?
_mvccu moyen
__
_
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'
,
,
—
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=
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-,
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