240
Chapitre 6
222. Masse volumique et surface spécifique
Il est habituel de faire une distinction entre la masse volumique vraie, ps, et la
masse volumique apparente, pa, des poussières, qui englobe la porosité interne et la
porosité externe, £, (vides interstitiels) (c/ paragraphe 2.1.2, chapitre 1). C’est la
masse volumique apparente qui doit être prise en compte dans le choix d’un séparateur. Ces deux masses volumiques sont reliées entre elles par l’équation 6.10 dans
laquelle £ est la porosité du solide et pf la masse volumique du fluide.
P. =Ps(l-e)+Pt e
(6.10)
La surface spécifique dépend de la finesse des particules mais est toujours
accrue par les porosités internes des particules.
2.2.3. Vitesse de chute des particules
La vitesse de chute des poussières est souvent utilisée comme facteur de classification. Dans un fluide immobile la vitesse de chute d’une particule est donnée par les
relations suivantes, en fonction du régime d’écoulement et donc de leur grosseur (c/
paragraphe 6 du chapitre 1). Pour des particules :
• plus grosses que 500 - 1 000 pm, la vitesse est régie par la loi de Newton
(régime turbulent) et est donnée par :
I3 (ps~Pf)ds g
Pf
(6.11)
• comprises entre 1 et 50 pm, la vitesse est définie par la loi de Stokes (régime
laminaire) :
„ _(PS-Pf)ds 2g
U|-------------------18gf
(6.12)
• comprises entre 50 et 500 pm, c’est la résistance à la chute qui est définie par
la loi de Oseen dépendant du nombre de Reynolds. En mouvement laminaire, la vitesse est régie par la loi de Stokes et la force de résistance est égale à Fr = 3 juif K ds Ui
24
puisque C = — . Lorsque le nombre de Reynolds n’est pas petit devant l’unité, Oseen
a établi le terme correcteur (lorsque Re < 5) : C = ~ ( 1 +
pour tenir compte du
Re
16 J
légime intermédiaire. La force de trainée est alors donnée par l’équation 6.13.
Fr=3n ds pf u, |1 + ^-^\
16
(6.13)
Chapitre 6
222. Masse volumique et surface spécifique
Il est habituel de faire une distinction entre la masse volumique vraie, ps, et la
masse volumique apparente, pa, des poussières, qui englobe la porosité interne et la
porosité externe, £, (vides interstitiels) (c/ paragraphe 2.1.2, chapitre 1). C’est la
masse volumique apparente qui doit être prise en compte dans le choix d’un séparateur. Ces deux masses volumiques sont reliées entre elles par l’équation 6.10 dans
laquelle £ est la porosité du solide et pf la masse volumique du fluide.
P. =Ps(l-e)+Pt e
(6.10)
La surface spécifique dépend de la finesse des particules mais est toujours
accrue par les porosités internes des particules.
2.2.3. Vitesse de chute des particules
La vitesse de chute des poussières est souvent utilisée comme facteur de classification. Dans un fluide immobile la vitesse de chute d’une particule est donnée par les
relations suivantes, en fonction du régime d’écoulement et donc de leur grosseur (c/
paragraphe 6 du chapitre 1). Pour des particules :
• plus grosses que 500 - 1 000 pm, la vitesse est régie par la loi de Newton
(régime turbulent) et est donnée par :
I3 (ps~Pf)ds g
Pf
(6.11)
• comprises entre 1 et 50 pm, la vitesse est définie par la loi de Stokes (régime
laminaire) :
„ _(PS-Pf)ds 2g
U|-------------------18gf
(6.12)
• comprises entre 50 et 500 pm, c’est la résistance à la chute qui est définie par
la loi de Oseen dépendant du nombre de Reynolds. En mouvement laminaire, la vitesse est régie par la loi de Stokes et la force de résistance est égale à Fr = 3 juif K ds Ui
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puisque C = — . Lorsque le nombre de Reynolds n’est pas petit devant l’unité, Oseen
a établi le terme correcteur (lorsque Re < 5) : C = ~ ( 1 +
pour tenir compte du
Re
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légime intermédiaire. La force de trainée est alors donnée par l’équation 6.13.
Fr=3n ds pf u, |1 + ^-^\
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